От точечного источника падает на диафрагму с отверстием диаметром 785мкм.

🎓 Заказ №: 21972

⟾ Тип работы: Задача

📕 Предмет: Физика

✅ Статус: Выполнен (Проверен преподавателем)

🔥 Цена: 149 руб.

👉 Как получить работу? Ответ: Напишите мне в whatsapp и я вышлю вам форму оплаты, после оплаты вышлю решение.

➕ Как снизить цену? Ответ: Соберите как можно больше задач, чем больше тем дешевле, например от 10 задач цена снижается до 50 руб.

➕ Вы можете помочь с разными работами? Ответ: Да! Если вы не нашли готовую работу, я смогу вам помочь в срок 1-3 дня, присылайте работы в whatsapp и я их изучу и помогу вам.

⚡ Условие + 37% решения:

От точечного источника падает на диафрагму с отверстием диаметром 785мкм. Расстояние от источника до диафрагмы 55см. Определить расстояние до экрана от диафрагмы, если длина волны 691нм и на экране темное пятно.

Решение От точечного источника S распространяется сферическая волна, волновая поверхность которой – сфера. Дойдя до края диска (точка А), волны дифрагируют, то есть отклоняются от первоначального направления распространения. В соответствии с принципом Гюйгенса-Френеля каждая точка, до которой дошла волна, становится источником вторичных волн, распространяющихся во все стороны. Огибающая фронтов вторичных волн представляет новый фронт волны. Причем все вторичные волны когерентны, то есть могут в точке схождения интерферировать. Поэтому при определенных условиях в точке М можно наблюдать интерференционную картину, получившуюся в результате дифракции волн. Проведем из точки М конические поверхности до пересечения с волновой поверхностью АВ сферической волны. Длина MC образующей конической поверхности равна 2  MB  , длина 2  ML  MC  и т.д. На волновой поверхности в результате построения образуются кольцевые зоны – зоны Френеля. Разность хода волн, приходящих в точку М от любой зоны Френеля, не превышает 2  (по построению). Поэтому в двух соседних зонах всегда есть такие соответствующие волны, разность хода между которыми в точке схождения М равна 2  . В точке М эти волны встретятся в противофазе и погасят друг друга. Волны третьей зоны ослабят действие второй, а волны четвертой ослабят действие третьей и т.д. Дифракционная картина на экране будет иметь вид чередующихся светлых и темных концентрических колец. В центре картины наблюдается светлое пятно. Получим выражение радиуса k r зоны Френеля с номером k , отстоящей от источника S монохроматических волн длины  на расстояние a , а от точки наблюдения М – на расстояние 2  AM  b  m . При этом учтем, что a   , b   . Введем обозначения: k OA  r ; SA  SB  a ; MB  b ; OB  x ; 2  AM  b  m . Из треугольника SOА по теореме Пифагора можем записать:   2 2 2 2 2 2 2 r a a x a a 2ax x 2ax x k          (1) Из треугольника АОМ по теореме Пифагора можем записать:   x bx m b x bx mb m rk b m b x b mb 2 4 2 2 4 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2                      

Научись сам решать задачи изучив физику на этой странице:

Решение задач по физике

Услуги:

Готовые задачи по физике которые сегодня купили: