Оглавление:
Формула Резерфорда
- Резерфорд Формула Одно из самых важных приложений, упомянутых выше Рассеяние заряженных частиц в резиново-кулоновском поле. (18.4) Поместите U = os / g и выполните базовую интеграцию выпекать N Fo = arccos mvZeP y1 + H = T \ mv ~ op / Откуда 2 ос2,2 O = Г * * Ш, Или ввести и согласно (18.1) φο = (π-χ) / 2, ^ ^ «С21- <19л)
Продифференцируем это уравнение по x и подставим в (18.7) Или (18,8) / \ 2 cos G da = n (-r) -TTV ^ X (19,2) V «» «2o / sin3 (|) или Это так называемая формула Резерфорда. Обратите внимание на его эффект Поскольку фактическая площадь поперечного сечения не зависит от знака, в результате Результат в равной степени относится к кулоновскому полю Кивок и очарование.
показывает эффективную площадь поперечного сечения системы отсчета Центр инерции сталкивающейся частицы Людмила Фирмаль
Уравнение (19.3) является стационарным. Преобразование в лабораторную систему С силой формулы (17.4). Для частиц, которые изначально являются стационарными, Подставляя x-m-202 для (19.2) * 4 = 2l («) 2 (19,4) V Z m v i o J COS’5 0 2 V m v i e J COS’5 0 2
Для падающих частиц конверсия обычно Пример очень громоздкого выражения. Мы обращаем внимание только на две части В любом случае. 777.2 Когда масса рассеивающих частиц велика Массовые рай рассеивающих частиц, ~~ 0a и ~ т. какие <19-5> Где E \ = miv ^ / 2 — энергия падающей частицы.
- Если обе частицы имеют одинаковую массу (7774 = 777,2, ^ -mi / 2), Тогда согласно (17.9) замена x-201 и (19.2) da1 = 2 n (^ -) 2 ^ l d 0 1 = ^ d 0l. (19,6) 1 KeJ sin3 01 1 KeJ sin4 01 1 V J Не только массы обеих частиц равны, но эти частицы Вообще то же самое, нет смысла отличать после гонки Кедр движущихся частиц с самого начала Стационарные частицы.
Общее эффективное сечение всех чаев Добавьте da 1 и da2, а также 01 и 02 Значение 0: d a = (^ -) (- ^ + 7) cos0 do. (19-7) KeJ \ sin 0 cos4 0 / v J Возвращаясь к общей формуле (19.2) снова, определите следующим образом: Распределение мощности рассеивающих частиц по потерям Энергия, с которой они сталкиваются.
составляет Он проходит через угол рассеяния q-системы из-за соотношения Людмила Фирмаль
Произвольная Отношение рассеянной массы (ми) к рассеянной массе Всего (м2) частиц, скорость, полученная последним, 2в1 x = —- r> oo sinЈ 777-1 “b GP2 2 (См. (17.5).) Следовательно, приобретенная этой частицей Энергия, потерянная ми частицами 2t2 1712
Отсюда грех (x / 2) выражается как сквозной и присваивается (19.2) ~ 2 дт Ј = / 2 м2в 2 do = 2n —— j- -T. mivi0 i2 (19,8) Эта формула Эффективная площадь как функция потери энергии; Выполнить значения от нуля до Јmax = 2m2v ^ G / rri2- Задание 1. Найти действительное сечение рассеяния в поле U = a / g2 (a> 0). Решения. Угол отклонения: X = 7T 1- Эффективная площадь d a, то U = -Uo равно г <а).
Решения. Прямой путь частиц «преломляется» От входа и выхода из ямы. По словам §7 проблема, угол падения и угол преломления (3 (Рисунок 21) Мужчина греха Грех (3 = 77 ,, n = l / 1 + 2Uo Рис. 21 Целью отклонения является x = 2 (a- (3). грех (a-x / 2) X, • X1 -: ——-—- = co s —— ctg asm — = -. грешить 2 2 н Исключить ОС из этого равенства, четкие отношения из фигуры sin os = p,
Получите связь между p и x в следующем формате 2 2 р = а И «W!» n2 + 1-2ncos ^^ Наконец, различаем это равенство и получаем правильный раздел ia = («» ■ (!) — О («-41)) ^ 4cos3 ((l) (l + n2-2 n c o s (|)) Угол x — это значение из xxax (с нуля (p = 0)) определяется из р = а) ^ (Xrnax A __jJl \ 2 / n Общая эффективная площадь, полученная путем интегрирования Все углы в конусе x <xxah) конечно равны площади геометрического сечения
Смотрите также:
| Упругие столкновения частиц в физике | Рассеяние под малыми углами в физике |
| Рассеяние частиц в физике | Свободные одномерные колебания |
Если вам потребуется помощь по физике вы всегда можете написать мне в whatsapp.
