Оглавление:
Гидравлический расчет сложного трубопровода
Мы извлекаем непосредственно из (6. 157) нестационарное (точнее, квазистационарное) поле скорости как uϕ = r iω ϕˆr z час время от времени (6, 162) Сравнивая это с (6. 160), мы получаем ωˆ (z) = iωϕˆr z час, (6, 163) Теперь вычислим крутящий момент курсовой работы по гидромеханике, действующий на колеблющийся диск с радиусом r за на напряжение сдвига τzϕ: М = 2π r 0 τzϕ r2 др. (6, 164)
- Поскольку поток является простым сдвиговым потоком при фиксированном r (ср. (6. 4) ), где z направление соответствует направлению x2, а направление ϕ — направлению x1
- Для расчета τzϕ достаточно определить τ12 при простом сдвиговом потоке жидкость второго порядка; из (3. 40) это τ12 = ηa (1) 12 + βa (1) 1j a (1) 2j + γa (2) 12. (6, 165)
- У нас уже есть первый тензор Ривлина-Эриксена из разд. 1. 2. 4 как a (1) 12 = 2e12 = ∂u1 (х2) ∂x2, (6, 166)
- В нестационарном сифонного слива для нефтепродукта однонаправленном потоке a (2) 12 не равно нулю и рассчитывается из (1. 69) : a (2) 12 = d dt ∂u1 (х2) ∂x2 + a (1) j2 ∂uj ∂x1 + a (1) 1j ∂uj ∂x2, (6, 167) 6. 3.
Однонаправленные потоки неньютоновских жидкостей 193 Поскольку u2 = u3 = 0 и u1 является только функцией от x2, a (2) 12 сводится к a (2) 12 = ∂2u1 ∂x2∂t, (6, 168) Таким образом, с помощью (6. 162) и (6. 165) получаем напряжение сдвига
τzϕ = τ12 = iω ϕˆr р час (η + iωγ) eiωt, (6. 169) и, наконец, крутящий момент как m = iωϕˆr (η + iωγ) eiωt2π r 0 r3 час dr = iωϕˆr (η + iωγ) eiωt πr4 2h, (6, 170)
Это уравнение можно применять при гашении вращательных колебаний коленчатые. Людмила Фирмаль
Теперь демпфер состоит из кожуха, прикрепленного к коленвалу с опорным диском внутри (показано на рис. 6. 11). Когда коленвал осуществляет вращательные колебания ϕg = ϕˆg eiωt (6. 171) диск внутри корпуса отстает от движения корпуса из-за его вращения национальная инерция θ.
Вязкоупругая жидкость внутри корпуса, которую мы идеализируем как Рис. 6. 11. Демпфер крутильных колебаний 194 6 Ламинарные однонаправленные потоки жидкость второго порядка сдвигается относительным движением между корпусом системы с замерной установкой и диск. Если ϕd описывает вращательные колебания диска, относительная движение ϕr = ϕˆr eiωt = (ϕˆg — ϕˆd) eiωt. (6, 172) Если мы пренебрегаем крутящим моментом на периферийной поверхности по причинам простоты
, крутящий момент из (6. 170) действует на каждую сторону диска.
Примеры решения с методическими указаниями
| Решение | Лекции |
| курсовая | Учебник |
Содержание работы 1. Теоретическая часть. Теоретические основы гидравлического расчета сложных трубопроводов. 2. Расчетная часть. Кустовая насосная станция подает воду вязкостью и плотностью по коллектору длиной l и диаметром d к трем скважинам. Длины и диаметры разводящих линий заданы. Расстояния от КНС до скважин заданы.
Расстояние от КНС до первого разветвления l0. 1) Определить расходы q1, q2, q3 к скважинам и общий расход воды через КНС q, если давления на КНС и устьях скважин заданы. Расстояние от КНС до первого разветвления l0. 2) Определить, каким должно быть давление на КНС, чтобы расход увеличился в 2 раза. 3) Каким в этом случае будет расход к каждой скважине при условии, что давление на устье осталось прежним?
