Оглавление:
Интегральное соотношение Кармана и его обобщения
Интегральное соотношение Кармана и его обобщения. Детальное изучение движения жидкости всегда должно исходить из дифференциальных уравнений движения жидкости. Но если вы хотите рассматривать движение только в общих чертах, то здесь очень пригодится общая теорема механики жидкости, а именно закон импульса, закон момента импульса, закон энергии.
Смотрите также:
Этот раздел посвящен применению закона импульса к теории пограничных слоев. Для наглядности исходим сначала из основного уравнения теории пограничного слоя (29. 9). В этом случае введем толщину пограничного слоя o. Например, можно определить o как расстояние от схемы c. В этом случае значение vx отличается от v .
Уже известно, что понятие толщины пограничного слоя является несколько неопределенной величиной, так как в пограничном слое скорость v изменяется от нуля вдоль контурной линии C до скорости U. Людмила Фирмаль
Путь, если выполняются только следующие 2 условия, 1 или другое определение величины a не имеет значения: во-первых, если y»= 2, то скорость % > x не должна существенно отличаться от скорости y должна быть небольшой по сравнению с собственной скоростью v), а во 2-й функции v значение dy / d должно быть небольшим. (по сравнению с y / 1).
Смотрите также:
Вывод Мизеса. Уравнение Мнзеса.
Уравнения теории пограничного слоя для сжимаемой жидкости.
Смещения, примерно*в соответствии с условиями： / (В-БЛ. (/Г = о * (/. (30. 1 Да. Для линии АВ на рисунке 175 пересекает кривую распределения скоростей (ОКБ), поэтому видно, что площадь кла равна площади КББ и 2 * = ol. In в общем случае ясно, что o *будет функцией от x и/. Сведем обе стороны первого выражения (29. 9) относительно y в диапазоне от 0 до o и отдельно рассмотрим все полученные в этом случае члены.
Прежде всего, существует правило дифференцирования интегралов с ограничением переменных： (30. 2). Интеграл правой части уравнения (29. 9. Вот оно. ： В результате первое уравнение системы (29. 9) дает следующее уравнение: Это равенство сохраняется для любого значения 8. Предполагая, что 8 — это только толщина пограничного слоя, vx (x, b, () равно y (x, *), а (dux / dy) y =&можно заменить на ноль, как показано выше.
Результатом является интегральное отношение Калмана Б. (30. 6 В некоторых случаях стационарное движение принимает вид: Мы еще раз подчеркнем примерный характер этих отношений, вывод о которых основан на распоряжении несколькими небольшими томами. Сам карман применил закон импульса для решения уравнения (30. Б) got. In таким образом, мы получаем уравнение (30. 6).
Согласно закону импульса, изменение импульса системы точек равно импульсу всех внешних сил, действующих на точки системы. Людмила Фирмаль
- Давайте посмотрим на кривую КК. Ограничьте область пограничного слоя от области внешнего потенциального потока (рис. 176). Рассмотрим объем жидкости, вырезанной из пограничного слоя по ординатам an и ahvh (как обычно, допуск слоя жидкости в направлении, перпендикулярном плоскости чертежа, равен 1).
Величина перемещения режущего слоя (в направлении оси ox) явно равна К . Изменение во времени (и импульса системы частиц, которые будут заполнены в начале этого периода, объем АВХАХ > состоит из 2 частей. Во-первых, в случае нестационарных течений в каждой точке пространства происходит изменение скорости.
В этой ситуации время < инкрементальный импульс объема жидкости, подлежащего рассмотрению Один. 4ХК = (1xi * рй1й. О Однако, кроме того, некоторые частицы, составляющие объем в начале этого периода, необходимо некоторое время иметь в виду<. Они покидают область abvhax диапазона; импульс этих частиц должен быть рассчитан как xk. Напротив, необходимо вычесть из импульса (h, ixc) частицы, вошедшие в область hiacx во времени. Или то же самое.
