Оглавление:
ЛОКАЛЬНЫЕ УСЛОВИЯ РАВНОВЕСИЯ
- Условия локального равновесия Ранее условия равновесия формулировались в общих чертах с использованием понятия энтропии или свободной энергии.Все эти величины пропорциональны количеству вещества в системе и называются обширные.
Напротив, такие параметры, как давление, температура, концентрация и др. не зависят от размера системы и называются intensive.In в состоянии равновесия необходимы следующие условия: Температура T (x, y, z)=постоянная объема всей системы、
Давление P (x,y, r)=постоянная от общего объема системы Людмила Фирмаль
- Эти условия могут показаться очевидными.Однако полезно рассмотреть доказательства этих равновесных состояний. Разделите систему произвольно на 2 части так, чтобы энтропия и энергия были равны сумме этих величин в обеих частях. S = S,+ S2f и= u1 + u2. (3.20）
В равновесии、 обс)у <П = 0 (3.21） В противном случае значение 65 может быть положительным, так что вплоть до изменения 1-го порядка десятичных знаков. (6J5 индекс 1, Как указано) 1 до следующего небольшого изменения、 + Ж, б * *(3-22） Согласно термодинамической идентичности(Глава 2,§ 3, стр. 1） ТДС = дю + ПДВ (3.23） \ ду)Т, следовательно, У нас есть ^ 1 Нет.«=Т’<■>■» > +(3.25） я/ 2 / | / 2
Однако изменение должно быть таким, чтобы общая энергия и объем оставались неизменными： 6 Ux = — W / 2, 6VX = — bV2. (3.26） Так… 4-й 2-й член. (3.27） Поскольку мы уже приняли во внимание дополнительные условия (3.26), изменения являются необязательными.
Оба условия (3.19) должны быть выполнены следующим образом necessary.In кроме того, мы неявно предположили, что внешнего силового поля нет. Условие термодинамического равновесия систем, находящихся во внешнем силовом поле, представлено в разделе 9.
Для того чтобы правая часть (3.27) исчезла до члена первого порядка Людмила Фирмаль
Смотрите также:
| Открытые системы | Устойчивость термодинамического равновесия |
| Принцип виртуальных перемещений | Термодинамические потенциалы. Максимальная работа |
