Оглавление:
О расчете электрических цепей, содержащих индуктивные катушки
Для расчета электрической цепи, включающей индукционную катушку, сердечник которой имеет по существу прямоугольную кривую намагничивания.
- Некоторые высококачественные магнитомягкие материалы, такие как Н60П и Н65П, характеризуются тем, что
форма кривой намагничивания является почти прямоугольной. Людмила Фирмаль
В области O-a (рис. 262 a) кривая почти совпадает с осью ординат, а в области a она расположена почти параллельно горизонтальной оси -b. На рисунке 262 пунктирной линией показана предельная петля гистерезиса.
Коэрцитивная сила Нс таких материалов очень мала, всего 1-10 а / м. Расчеты электрических цепей переменного тока, которые включают в себя индукционные катушки, сердечники которых изготовлены из вышеуказанных магнитных материалов, обычно выполняются с использованием кусочно-линейного приближения (см. § 228).
- Для облегчения расчетов кривая намагничивания заменяется полностью прямоугольной кривой (рис. 262, б). Участки 4–3 и 2–3 параллельны горизонтальной оси, а график I –2 совпадает с вертикальной осью.
Если точка формирования изображения перемещается в области 1-2, изменяется только индукция сердечника, и напряженность поля сердечника равна нулю. Когда точка формирования изображения перемещается в разделах 4-1 и 2-3, изменяется только напряженность поля 7 /
и индукция сердечника не изменяется. Людмила Фирмаль
Описывает метод расчета на конкретном примере. Рисунок 262 2 3 N ♦ 1 г / 1 л Схема Рисунок 262, составленный из источников синусоидальной электродвижущей силы c = Et sinω /, нелинейной индуктивности с заданной зависимостью магнитной индукции φ от тока i и активного сопротивления R
Нам нужно вывести формулу для определения .phi и i и построить график изменений φ и i с течением времени в стационарном состоянии. «Связь по потоку φ представляет собой число витков u продукта индукции сердечника B и площадь поперечного сечения сердечника Sn n», то есть f = BSw.
Ток сцепления потока i φ (рис. 262, d) качественно такой же, как и зависимость B = f (H) (рис. 262, б). Существует: + = £ „sinco /. (A) в интервале времени от cat-0 до ω / = <0 ^ -этот интервал называется первым интервалом тока i-0, все напряжения являются нелинейными индуктивностями , = EOTsinω /,
а связь флюса φ изменяется от -φ ^ Д ° + фут (точка рисования на рис. 262, b перемещается с 1 на 2.)
На этом интервале dip == Et sinco / dt и, следовательно, yar = -cosco / 4-С (b) c, где C — интегральная постоянная. Во втором интервале времени от mt = >> хx до mt = потока связь потока π равна
Он остается постоянным и равен ym, ~ = 0, и из уравнения (a) R Ri = Em sin mt или i = -sinω / (c) и равен fm, в этом случае точка рисования 262 , B движется по графику 2-3, поэтому во втором временном интервале ток I изменяется в соответствии с законом синуса, и связь по потоку yr постоянно ищет интегральную постоянную C и значение для определения C
Для (синица = 0 Запишите уравнение (b), так (tit = Оф = -ф -φ ‘= — + C. Так что c = -fc + ^. (Для определения 0 (tit = 0) / 1φ = φ (B) также используется при рассмотрении: φш = -coso) ^ — ‘отсюда cosω /, = 1- или mtt = arc cos I1-v I
Для u и -, если — ~ <1, dt Em показано на рисунке 263. c.Em меньше, чем <oyart, и после этого нет второго промежуточного ремня; Будет ноль.
Смотрите также:
| Простейший утроитель частоты. | Выпрямление переменного напряжения. |
| Пик-трансформатор. | Амплитудная модуляция. |
Если вам потребуется помощь по электротехнике (ТОЭ) вы всегда можете написать мне в whatsapp.
