Оглавление:
Первое уравнение Максвелла
Первое уравнение Максвелла. Первое уравнение Максвелла записывается следующим образом: rot (1G.1) 1 dt, справа имеются две плотности тока: плотность тока проводимости 6 и плотность тока электрического смещения e.
- Ток электрического смещения dt генерируется в диэлектриках, включая вакуум. Когда электрическое поле меняется со временем.
Ток смещения создает магнитное поле так же, как ток проводимости. Людмила Фирмаль
Хотя природа тока проводимости и природа тока смещения не одинаковы, оба типа тока имеют одинаковые характеристики и индуцируют магнитное поле.
Физический смысл первого уравнения Максвелла состоит в том, что изменение электрического поля во времени вызывает вихревое магнитное поле (rot / 7) в той же точке магнитного поля. Введение в основные уравнения переменного электромагнитного поля тока смещения является преимуществом Джеймса Максвелла.
- В 1873 году Максвелл опубликовал книгу «Бумага об электричестве и магнетизме». В этой книге ток смещения был введен в электротехнических расчетах. Смещение G в предыдущем разделе (особенно в разделе «Переходный процесс» части 2 курса ОО) встречалось неоднократно.
Поэтому известно, что когда конденсатор заряжен, течет ток. Этот ток протекает через диэлектрик и является просто током смещения. Поэтому, когда
электрическое поле изменяется в диэлектрике со временем, ток течет в диэлектрике. Людмила Фирмаль
Например, при подключении к источнику е используется незаряженный плоский воздушный конденсатор. Для напряжения U через резистор R s d напряжение на пластине конденсатора увеличивается по закону yss = [/ (1-е cs).
Поскольку напряженность электрического поля плоского конденсатора (d — расстояние между пластинами), емкость плоского конденсатора составляет C = -. Смешанный ток, протекающий через один квадратный сантиметр диэлектрической части, берется перпендикулярно линиям магнитного поля и равен e L = e ^ e- ^ J_ = ± _e- ^.
Ток смещения через поверхность s dt d RC Rs равен ей и в точности равен току проводимости через проводник, соединяющий конденсатор с источником e. Важно обратить внимание на тот факт, что линии потока d.s являются закрытыми линиями.
Чтобы завершить обсуждение проблемы первого уравнения Максвелла, отметим, что по сути, первое уравнение Максвелла является просто дифференциальной формой полного действующего закона. Проверим, что из закона полного тока следует уравнение (16.1).
Для этого возьмем произвольную схему и создадим для нее уравнение по закону полного тока. Общий ток через область, охватываемую цепью, равен сумме токов проводимости и смещения. Поэтому он основан на теореме Стокса totNds. Поэтому последнее равенство должно поддерживаться во всех областях.
Это возможно только в том случае, если левые и правые подынтегральные функции последней строки равны, т. Е. Rot H = 6 e. dt Выше говорилось, что линия тока — это закрытая линия. Принцип замкнутой линии полного тока может быть сформулирован математически.
ля этого расходятся с обеих сторон уравнения (16.1). Давно известно, что расхождение с ротором равно нулю (см. §448). Отсюда div rot H = div div Так что в любой точке поля нет ни источника, ни стока всей линии тока.
Уравнение div o -Te— | = 0 представляет собой другую форму письменного уравнения неразрывности (14.5), рассмотренного в §425. На самом деле существует уравнение div (6- | -e ~ == 0 для div b — divD, но div D => \ dt J dt = P svob — следовательно, div T = -? P “O (S. дт
Смотрите также:
| Применение метода зеркальных изображений. | Второе уравнение Максвелла. |
| Определение переменного электромагнитного поля. | Уравнение Максвелла в комплексной форме записи. |
