Оглавление:
Примеры
Примеры. Уравнение (7. 4) может быть применено для изучения турбулентного движения между 2 гладкими параллельными стенками (y = 0, y = 2 (1) ). Здесь, предполагая, что среднее напряжение, такое как v#, зависит только от уравнения среднего движения (5. 1) y, нет никакой силы. Теперь мы приходим к выводу, что движение rkh имеет линейную функцию y.
Смотрите также:
С карманом. Предположим, что данные пули в середине дистанции с Стена, и y y — и Где m0-дополнительное напряжение вблизи самой стенки (точнее, граница ламинарного пограничного слоя в турбулентном слое). Но тогда (7. 4) дает дифференциальное уравнение 2-го порядка, где вы можете найти m (y). ) Установите p (, 1, 1, k) = 1;Это можно сделать, выбрав/соответствующим образом.
Выберите знак минус, чтобы vx уменьшался с увеличением y, затем снова интегрируйте. Формула кармана (8. 1), как уже упоминалось, показывает хорошее совпадение с экспериментальными данными. На рисунке 197 показана кривая (8. 1). Граница между областью, где применяется эта формула, и граничной областью («слоистый подслой»), вязкость которой сигнализирует о себе, определяется величиной y.
Смотрите также:
Рассмотренная выше теория возмущения позволяет во многих случаях теоретически определить условия потери устойчивости ламинарных течений и тем самым выяснить, некоторые важные обстоятельства, связанные с переходом к турбулентности. Людмила Фирмаль
- Предполагается, что рост изменяется линейно: 1: 0′ | dvx / dy). Если вы знаете значение m0, вставьте значение vx = vxx на левой стороне (8. 1), а вставьте значение y-yy на правой стороне, вы можете заменить значение, потому что слой турбулентности y1 (то есть толщина слоистого пограничного слоя в этом случае (8. 1) говорит о очень близкой точке (y> 0) на стене.
Эта формула соединяет 3 величины Ухта, x0 и yx. Prandtl1) далее, трение возникает потому, что слой жидкости должен быть одинаковым, v’, ’ является Несколько, то есть СП = п / » г Здесь$уже является постоянной константой, и вам нужно только найти ее один раз из эксперимента. Но тогда (z. B) дает следующее： 4Т. Лукта. Число Рейнольдса, соответствующее»и m» pm： Что? Gp.
Тогда вы получите после простого преобразования вместо (8. 2). Сравнение этой формулы с экспериментами Никурадзе, Шиллера и других дало очень хороший результат, когда значение pt достигает 1, 8 * 10 э. Получается, что 6 = 0, 44 (по Кальману 0, 36). С = 2. 83. 198 значения выводятся вдоль горизонтальной оси, а значения откладываем по вертикальной оси.
Для того чтобы рассмотреть шероховатость стен, Прежде всего отметим значение i в Формуле (7. 3). Если воспользоваться формулой (7. 3) и выразить yx по закону Калмана, то: / =2Ы[/Г Т (1_1 ] 1) например, Прандтль и Титенс, Гндро-и аэродинамика, т. Ii, 1935, стр. Поэтому, если он большой (i и меньший y： Больше Это верно, если нет шероховатости.
Шероховатость работает в том смысле, что она оказывается не равной нулю на поверхности y = 0 (и средней скорости). Чтобы проиллюстрировать это, поместите начало координат под стеной с уровнем y = — e, а не поверхность стены (r-размер шероховатого Точка), и 1 для новых вертикальных координат. Здесь, как установлено из наблюдений за некоторыми шероховатыми поверхностями.
Все эти обстоятельства заставляют придавать большое значение разработке более полной нелинейной теории возникновения турбулентности, находящейся пока что еще в начальной стадии своего развития. Людмила Фирмаль
Примените эту формулу к построению турбулентного пограничного слоя, который получается при движении вдоль пластины (здесь первая пластина остается y = 0, а вторая движется очень далеко). На пластине образуется неизвестный турбулентный слой. О высоте o (не смешивать с ламинарным пограничным слоем). Над этим пограничным слоем установите скорость на постоянное значение y (b).
Смотрите также:
Затем вы можете написать на самой пластине по адресу (8. 4) Величина t0 для дополнительного напряжения самой пластины равна возвращается к общей формуле (5. 1) среднего движения И. Напишите первое уравнение уравнения в случае плоской задачи со стационарным средним течением, игнорируя вязкий эффект. Интегрируем обе стороны уравнения от y0 до границы o турбулентного слоя.
