Оглавление:
Приведение произвольной пространственной системы сил к заданному центру. Частные случаи
- Редукция любой пространственной системы сил в данном центре. Метод приведения системы сил к произвольно выбранному центру (точке), рассмотренный в§4.1 в случае частного случая плоской системы, подходит для системы произвольных пространственных сил в результате приведения произвольной пространственной системы к
определенному центру (точке) С, который статически эквивалентен главному вектору и главному моменту для того же центра. Основным вектором любой пространственной динамической системы
является замкнутый вектор силовых полигонов (пространственных, а не Людмила Фирмаль
плоских), величина которого равна геометрической сумме всех сил системы.: ?GL=2/. (6.4) коэффициенты главного вектора k=I могут быть определены аналитическими методами по следующей формуле (6-5)) Для любой пространственной системы главный момент не является алгебраической суммой моментов всех сил относительно точки С, А равен геометрическому…+Mn=^l Mc (Fk), (6.6) k=l Здесь Mt=M2=Mc
(Fz)».»Mn=MS(7″). Найти главный момент из векторного многоугольника очень неудобно, потому что он требует громоздкой пространственной конфигурации.- Они исходят из метода анализа и определяют проекцию главного момента на координатную ось. М-cxi обладает микроконтроллер, показывая проекции вектора м на оси MCZ. Проекция геометрической суммы моментов (главных моментов)
- на любую ось равна алгебраической сумме проекций на ту же ось отдельных моментов. Но проекция момента силы на точку на любой оси, проходящей через эту точку, является моментом силы на этой оси. Затем, используя общую зависимость между вектором и проекцией на координатные оси, можно преобразовать модульное выражение основного момента в MS=VM * CX+M * su+M2sg=(D L1J(?
L))++(£(b.？Рассмотрим частный случай, в котором любая пространственная система сил уменьшается). 1. RGL=0>ms¥ = 0. Эта система сил статически эквивалентна паре с моментом MS, определяемым по формуле (6.6). Основные моменты такой системы сил постоянны. 2. L L^O, M s=0. Эта система сил будет эквивалентна одному результату статическому/?Равно=/?GL проходит через точку C и определяется по формуле (6.5). 3. /^GLT^O, A fc=0, и Mc-l_Fr}t. эта система статически равна Fr, что эквивалентно одному результату», но не проходит через точку C. Поскольку вектор момента всегда
Vs и в этом случае Mc-LF™, следовательно, момент равен Afc, а сила Fr » Людмила Фирмаль
находится в одной плоскости. Пара, находящаяся в той же плоскости, что и§4.2 force under, может быть сведена к результату, равному Fr, пройдя точку Ct от центра C на расстоянии h=M c!Frn 4. F » #=0, A4c=#0, L4c| / GGL(рис. 6.2). Дано Система из 56 сил статически эквивалентна динамическому винту или Динамо-машине, т. е. силовому агрегату РГЛ, и паре МС, когда она находится во взаимно перпендикулярной плоскости. В этом случае вектор MS параллелен вектору RGL, а линия, на которую направлен вектор Prjlt, называется осью динамомашины. Дальнейшее упрощение этой системы невозможно. Свободные
твердые тела под действием системы таких сил совершают спиральные движения. 5. FrJI=H=0, L4c=#0, 0°<LGL, MS<90°. Эта система сил также статически эквивалентна динамо-машине, но ее ось не проходит через точку С. 6.3). Пара моментов Mi и сила GGL (Ah-L/7™) на основании пункта 3 этого раздела сила GGL таким образом проходит через точки лагеря,это система сил GGL 6. FrjI=0, A4c=0. Эта система находится в равновесии. В этом случае мы подробно остановимся на следующих пунктах.
Смотрите также:
