Прямой скачок уплотнения

Прямой скачок уплотнения

Прямой скачок уплотнения. Поверхность разрушения, называемая ударом сжатия, плоская или изогнутая и обращена в разные стороны в направлении вектора скорости. Скачки в простейшем виде, при которых поверхность разрушения представляет собой плоскость, перпендикулярную скорости течения, называются прямыми ударными волнами. Рассмотрим его основные характеристики. Существует поток в цилиндрической трубе из параметров РХ, РХ ТХ, и прыжок образуется в результате ее замедления, а затем потоком параметров АА, Р2, Р2, Т2(рис. 11.5).Строго говоря, скачок не является поверхностью, но имеет некоторую протяженность в направлении вектора скорости. То есть, прыжок занимает определенный объем. Однако этот диапазон очень мал (порядок среднего свободного пробега молекулы) и считается нулевым в газодинамических расчетах. Выберите 2 424 плоскости 1-1 n 2-2 газового отсека, включая переднюю поверхность зазора, или прыгните С-С.

Игнорируя действие массовой силы, запишите уравнение импульса проекции выбранного отсека на ось трубы, предполагая, что распределение параметров газа по поперечному сечению трубы является равномерным. Людмила Фирмаль

• (Р1-Рг) 5 = Р2 ″ / 5-р1ы? Пять、 Где 5-площадь поперечного сечения трубы. После снижения Из пункта 11.2 известно, что уравнение Бернулли представляет собой закон сохранения энергии в случае идеального теплоизолирующего потока gas. So, предполагая, что скачки происходят без теплообмена с внешней средой(через стенки трубы), можно применить эту формулу к выделенным участкам 1-1 и 2-2 потока.3-е выражение, описывающее прыжок, является непрерывным выражением, которое учитывает условие 5.Черт! Есть такой формат. Когда вы преобразуете эту систему уравнений, вы можете получить различные формы отношений, которые описывают прыжок.

Во-первых, мы устанавливаем связь между давлением перед ударом и плотностью и величиной позади it. To для этого приведем формулу (11.55) с учетом уравнения вида (11.53).И путем умножения левой и правой частей этого уравнения на соответствующую часть тождества. Используйте уравнение Бернулли (11.54), чтобы исключить разницу в 2-степени скорости. (—§ 5г) Л-■Д) (х +■ Это соотношение, включающее только плотность и давление, формируется элементарными преобразованиями. Формулы (11.56) называется ударной адиабаты или диабет fugoniot. Давайте сравним зависимости p-p! Р \ = /(Р2 / Р1) для подобных p21p1-(зависимость Р2 / Р1)* это идеальная адиабата ударная адиабата. Первый представляет собой изменение параметров газа при прохождении через скачок, а второй соответствует непрерывному изменению изэнтропии давления и плотности.

• Кривая (рис. 11.6) строит идеальные адиабатные и ударные адиабатные кривые в соответствии с формулой (11.57). Разница между этими кривыми в значительной степени заключается в том, что в соответствии с идеальной теплоизоляцией отношение p2 / px увеличивается, отношение p2 / px увеличивается бесконечно. Согласно ударной изоляции, при увеличении p2 / px отношение p2 / px приближается к пределу, асимптотически равному (k + 1) 1 (k-1). Используйте формулу энтропии (11.18), чтобы построить разницу между значением после прыжка и значением до прыжка. Поскольку параметры газа изменяются вдоль идеальной теплоизоляции p3 / p1-p11p\, энтропия остается постоянной(b2-5a = 0), тогда как она увеличивается при прохождении через скачок из-за ударной изоляции(k2-3, 0).

Таким образом, переход через ударную волну является не изоэнтропийным процессом, а необратимым превращением механической энергии в тепловую (потери). Рис. 11.6.Сравнение идеальной и ударной изоляции Потому что вывод и окончательное уравнение официально действительны не только p2 / p! * 1, но 0 для 1, т. е. Образование разреженных скачков, причем в последнем случае оно должно быть 2-5×0.То есть, энтропия должна уменьшаться. Однако это противоречит второму закону термодинамики, поэтому образование редких скачков невозможно. Об этом также свидетельствует анализ механизма образования газовой волны сжатия и разрежения газа. Установите зависимость между скоростью газа до и после прыжка. Из уравнения Бернулли(11.33)、 Затем подставим уравнение импульса (11.53).

Это означает, что независимо от того, как увеличивается давление при переходе через удар, сжатие газа не может превышать этого предела (если воздух равен 6). Людмила Фирмаль

• Это уравнение, содержащее только скорость и постоянную газа, сводится к виду и, с дальнейшими преобразованиями = a1 или= 1. Поскольку они равны 2, u2 a. / ..как и в, ударная волна может быть сформирована только в сверхзвуковом потоке газа, а поток за ударной волной является дозвуковым. Таким образом, можно сделать вывод, что прямая ударная волна является формой перехода от сверхзвуковой к дозвуковой flow. In этот переход, температура тормоза и критический расход газа не изменяются. Правда, поток перед прыжком равен. Однако из-за эффективности уравнения Бернулли левая сторона последнего соотношения равна, и поэтому правая сторона равна. То есть, T0 \ T02.Температура тормоза перехода.

Смотрите также:

Учебник по гидравлике

Возможно эти страницы вам будут полезны:

1. Изменение параметров газа при течении по трубе переменного сечения.
2. Истечение газа из резервуара через сужающееся сопло. Формула Сен-Венана-Ванцеля.
3. Ускорение и торможение газовых потоков.
4. Сопротивления по длине. Гидравлический коэффициент трения.