Оглавление:
Расчет всасывающей линии насоса
В то время как компонент z тождественно исчезает. Член u2ϕ / r в (6. 40) возникает из материального изменения компонента uϕ и соответствует центру триплетное ускорение. Очевидно, что курсовая работа по гидромеханике распределение давления p развивается так, что центростремительная сила уравновешена.
Уравнение (6. 40) сочетается с (6. 41) : если распределение скоростей определяется формулой (6. 41), тогда распределение давления соответствующее ему следует из (6. 40). Уравнение гидравлического расчета промыслового сборного коллектора нефти (6. 41) является линейным обыкновенным дифференциальное уравнение с переменными коэффициентами эйлерова типа.
- Решено заменой uϕ = рН. Тогда из (6. 41) имеем n = ± 1, так что общее решение имеет вид uϕ = c1 r + С2 р, (6, 42)
- Внутренний цилиндр вращается с угловой скоростью ωi, которая превышает ωo (Рис. 6. 5).
- Тогда из условия не скольжения uϕ (ri) = ωi ri, ϕu (ro) = ωo ro (6. 43) константы определяются как c1 = ωo r2o — ωi ri2 r2o -ri2, 2c = (ωi — ωo) ri2 r2o r2o — ri2. (6, 44) 6. 1 Устойчивый однонаправленный поток 175 Рис. 6. 5.
Поток между вращающимися концентрическими цилиндрами Для частного случая c1 = 0, т. Е. ωo / ωi = (ri / ro) 2, (6. 45) Распределение скоростей из (6. 42) является
распределением потенциального вихря. Таким образом Угловые скорости внутреннего и внешнего цилиндров должны иметь определенную связь друг с другом для того, чтобы течение в зазоре было иротационным.
Еще один важный особый случай для приложений, а именно проблема вращающийся цилиндр с бесконечной высотой зазора возникает, если мы позволим ro перейти к бесконечность в (6. 45) ; Тогда ωo стремится к нулю.
В этих случаях потенциальный вихрь удовлетворяет не только уравнениям Навье-Стокса (это относится ко всем несжимаемым потенциальные потоки), но также и отсутствие проскальзывания у стены. Людмила Фирмаль
Поэтому мы иметь дело с точным решением проблемы потока: пограничные слои, где распределение скорости отличается от значения, данного теорией потенциала не возникает. Для ωi = 0, r = ri + y и y / ri → 0 мы получаем из (6. 42) и (6. 44) Поток Куэтта (6. 4).
Поток через прямую круглую трубу или поток Хагена-Пуазейля является наиболее важным из всех однонаправленных потоков, и это вращательно-симметричный аналог канала канала Опять же, цилиндрические координаты подходят для этого проблема,
когда они описывают стенку круглой трубы по координатам поверхность r = r (рис. 6. 6). У стены расчета всасывающей линии насосной установки ur = uϕ = 0, andwesetur и uϕ тождественно нулю во всем поле потока; кроме того, поток вращается симметричный (∂ / ∂ϕ = 0). Уравнение неразрывности в цилиндрических координатах (см. Приложение b), затем дает
Содержание работы 1. Теоретическая часть. Теоретические основы гидравлического расчета всасывающей линии насосной установки и сложного трубопровода. 2. Расчетная часть. На рисунке представлена схема всасывания насоса. Даны: геометрические размеры этой схемы, свойства жидкости при температуре t0. Оценить расход и всасывающую способность насоса, если давление на входе не должно опускаться ниже р = 20 кПа. При расчетах учесть местные сопротивления: 2 задвижки, расширение трубы, 2 поворота. Трубы стальные бесшовные новые.
1) Найти расход в трубопроводе, рассчитав предварительно физические свойства нефти при заданной температуре. 2) Как изменится расход в трубопроводе, если температура нефти будет равна 25 Со? 3) Как изменится по пункту 1 расход в трубопроводе, если в трубах образуются отложения? 4) Как изменится расход в системе, если для пункта 3 уровень нефти в резервуаре z1, упадет в 2 раза? 5)
Как изменится расход в системе, если для случая 4 задвижка на входе в насос будет прикрыта в 2 раза? 6) Какое нужно установить давление Р0, чтобы при расходе по пункту 5 задвижку на входе прикрыть в 5 раз? 7) Как изменится на входе в насос давление, если расход по пунктам 1, 2, 3 уменьшить на 30 %? Схема гидравлической системы
