Оглавление:
Резонансное рассеяние при малых энергиях
- Резонансная структура Особые соображения необходимы для медленного рассеяния. (Ka E x = o, r» o. (133,2) Решение уравнения (133.2) должно быть «сшито». Rx с решением уравнения (л / к р \ а и т. Д.) (133.1) x (0) = 0; условие, удовлетворяющее граничному условию Составлен ли стежок из непрерывности отношения xVx?
- Не относится к общему нормированному фактору волны Функция. Однако вместо рассмотрения региональных движений st g ~ a, наложенный на определение внешнего поля Граничное условие выбрано для малых g xVx. Поскольку внешнее решение меняется медленно при r 0, Однако официально это условие возвращается в точку r = 0. (133.1) Области r to не включают E. Так замени это Граничные условия не должны зависеть от энергии частиц. То есть выглядит = -x, (133,3) r— ^ 0
Где х постоянная Однако, поскольку х не зависит от Е. Людмила Фирмаль
Такое же условие (133.3) должно быть применено к решению уравнения Уравнение Шредингера с малой отрицательной энергией E = — | s |, То есть к соответствующей стационарной волновой функции Частицы стоят Для E = — \ e \ (из 133.2) x = A 0 exp (- (133,4) (Aq — постоянная) и замена этой функции на предыдущую (133.3) Состояние с положительным количеством, равным * = ^ B (133,5)
Затем примените граничное условие (133.3) к волне Функция свободного движения % = Const • sin (кг + 5o), Представляет точное общее решение уравнения (133.2) Если E> 0. В результате получаем желаемую фазу 5 °. ctg (So = — £ = -M. (133,6) В .C / Поскольку энергия E ограничена только условием ak 0 и соответствующая частичная фаза Амплитуда остается небольшой, как и раньше.
Поэтому пол Амплитуда все еще может считаться соответствующей 5-рассеивающая пластина / «- (E2i5 ° -1) = ——— g. 2ik k (ctgSo-i) Подставляя здесь (133.6), И полное сечение рассеяния Таким образом, рассеяние все еще изотропно, но его сечение Это зависит от энергии и резонансной области (E ~ \ e ) Больше, чем квадрат рабочего радиуса Для поля a2 (из l / k указано х в виду Порядок, связанный с уровнем энергии s (133,5).
По словам X выше определяется как значение -rk = x. Нулевой знаменатель (133.9), корень уравнения x = x 0 + (1/2) r0x 2. (133.10) Корректирующий член знаменателя rk2 / 2 в (133.9) равен Несогласие с XO из-за подозрения на малость K «Нормальный» размер заказа: коэффициент tq ^ a (Этот фактор всегда положительный. См. Проблему 1.)
после Подчеркните, что бухгалтерский учет этого члена по-прежнему является законным Улучшая уравнение амплитуды рассеяния, Вклад небрежности с момента I ф 0: он дает / исправляет Относительный порядок ак, вклад от рассеяния Если I = 1, относительный порядок (а / с) 3. Если k = 0, амплитуда f0-1 / x0, т.е. 1 / xo, равна Длина рассеяния a введена в предыдущем абзаце.
Корф Go коэффициент формулы go (k) = k ctg So = -1 / a + (1/2) r0k2 (133.11) Называется эффективный радиус взаимодействия 1). Для сечения рассеяния, (133,9) 47G (X o- (l / 2) r o f c 2) 2 + k2 ‘ Игнорирование термина ~ / c4 в знаменателе (но Законно), это выражение может быть выражено (с учетом учета) х) Тянет и Анкан, и Андан Модэ О т в и я в в х х в в.
Подготовка и защита параллельно (И Т = 0) a = 5, 4 • 1 0 —1 3, ro = 1, 7 • 1 0-13 с м; e t и м Проверка нормативов ответственности | е | = 2, 3 3 эВ- Основные условия. Для подготовки и защиты файл, содержащий n и p (и в зависимости от связи с T = 1) a = -2 4 • 1 0-1 3, Go = 2, 7 • 1 0 -13 с м, это важно. е | = 0, 0 6 7 МэВ. В л ю ч е н и е н а н и я т а н и я Нет Нет Нет Нет (может быть с парсингом) c p и n s и l, и and)) p и P.
Вернуться к уравнению волновой функции связи (133.4) Соедините состояние «внешней» области и нормализации Коэффициент с использованием параметров, введенных выше. Определения Остаток функции с полюсом E = e (133,9) и сравнение с формулой (128.11), найти (133,13) A l 2> s 2 V J Второе слагаемое является небольшой модификацией первого слагаемого. Поскольку xgo ~ xa 0 (см. ниже). резонирует Необычно малая величина коэффициента Е ~ 1 намерение, то есть необычно малое с.
- Тем не менее, потому что Е мало, b Термин eE ~ 1 все еще может быть большим по сравнению с k. Если e <0, знаменатель (133.15) формулы имеет вид Естественный корень E «- | s |, поэтому e дискретен Уровень энергии (Момент I) 1). Но в отличие 5 резонанс рассеяния, амплитуда (133,15) нигде Будет больше чем Резонансная амплитуда Рассеяние момента I + 1 только одного порядка Значение как амплитуда нерезонансного рассеяния от моментов Том I x) P r и s <0 и E, b и s к k к m к e |, и me m f i ^ (-l) l + 1 \ e \ l / [b (E + \ e \)]. По сравнению с (1 2 8. 1 7) видно, что b> 0.
Если е> 0, амплитуда (133,15) составляет около E ~ £ величина порядка 1 / к, т. Е. Увеличение Относительная ширина этой области мала по сравнению с: A E / £ ~ (ак) 21-1. Так что в этом случае Замечательный резонанс. Эта картина резонанса Посев в связи с тем, что я ф 0 имеет положительный уровень Не настоящий дискретный уровень.
Квазидискретный уровень: благодаря существованию Centro Потенциальная барьерная вероятность выхода частиц. Людмила Фирмаль
Низкая энергия от этого состояния до бесконечности мала Условие имеет большое «время жизни» (см. §134). Это является причиной различия в природе резонанса Рассеяние при I f 0 на резонансе из пяти состояний. Там нет никаких барьеров. Знаменатель (133.15) исчезает с E = >> 0 E0-gG / 2, где E0 «e, T = (133,16) о Однако этот полюс амплитуды рассеяния «ical Small. Малые значения Г квази Дискретный уровень (см. §134).
Наконец, вот некоторые интересные характеристики Фазы 5 /. Это легко Установить на основе вышеуказанных результатов. Рассмотрим Si (E) фазу как непрерывную функцию Без направляющей энергии, интервал 0-7G И 144). Тогда покажи равенство 5 / (0) -Si (os) = P / 7G, (133,17) Где u — число дискретных уровней с моментом I в области притяжения Род U (г) (Н. Левинсон, 1949).
Для этого в поле, отвечающем условиям \ А \ <С H2 / t a2, при всех энергиях, рожд. Подойти ко всем E так, чтобы Si (E) Как, амплитуда рассеяния имеет тенденцию быть хорошей u Согласно общему результату, значение равно 5 / (0) = 0 Тами §132. В то же время в этой области, Уровень (см. § 45). Поэтому и = 0. Разница 5 / (А) -5 / (ОС) изменение (дается (Малое значение) есть возможность углубления постепенно Скважина U (r).
Когда вы становитесь глубже на вершине ямы Первый, второй и т. Д. Уровни отображаются. В то же время Фаза 8i (A) получает приращение r1 каждый раз. Он достиг Если вы получите данное U (r) и измените A — $> 0, Формула (133,17). Z a z h 1. Отражение для любого типа. Функция «внутренней» области (E = e) t и g ~ a (Ю. А. Смородинский, 1 9 4 8). Определить Pust h ho-about l от n I и f до n до c и I полей, t и g до a, n о r и m В н а н д н у л о в м е х о ~ 1 1 П Р И Г ~ У 00
В целом, 2 л2 / -2 кг, 2 Х = А 0 (е + Х 0-1) (Это переход при A 2e ~ 2> с x r> 1 и P R Ikt «1). ON D E N L O R S P O R S J x dr = K = 1 Сравнение с (1 3 3. 1 3) Go = 2 о J 0 — X о) др. Использование (1 3 3.1) с U (r) <0 может еще больше увеличить разрешение. ф н к i x o, Xo (r) 0. 2. Определение и замена фазы Si в поле U (r). Варианты решения и вариации измельчения U (r) Xi + ~ tg2tp J 2 E- P2 1 (1 + 1) О л для ч и м „2 м S x, + W E- 2м P2 1 (1 + 1) -U XI = 0, -И 8X1 = ^ XiSU.
2 миллиграмма M n n c u l a n g a n d S x h в т е р-н х ч н о и с во время и в то же время (Xi & Xi-x’lSxi) | thoo = Y xfSUdr. Поддержка использования промышленного и промышленного оборудования. н и я Xi = s i n ^ kg-y + Si Sxi = Смена Терного Добавьте к значению VALUE-> с помощью>. Ибо я ф 0 т Ctg Si = —BE к 1 (E-e), если необходимо, m для n, если E = A m n t e s A d- £ A.
Выберите 1 в этом режиме, N и m и m I N a m и de r n a r m a r c /%), получить о Если вам больше нравится Важность Si, г и у с метриками. для Конфигурация и определение этих и их функций (а д д и т и н я Опционально: 7 d) b a d m rrm и r s u s s (oo) = 0. Если вы начинаете с U = 0 и Si = 0, есть возможность настроить \ U \, d e m В частности, Si <0 (U> 0), поле (U <0) Si> 0. Если ££ (0) = 0, и пптурлэххSi Si Si Si m a l s;
В результате может быть получено подтверждение: / «So / k <0. n a n a n a n a n l a n g y o n a n c a n g a l л и если уровень и; Близко к левому, близко к ptg (м. См. (1 3 3. 1 7)), близко к затылку, но / Контроль. 3. Нет, д л, Новый Генезис, эффекты и я Вы и г л ты Уо Бин, Элг и я, во втором и втором случае b l и z to и y to n (l yu). 1 в разных распределениях, назначить 1 на решение § 1 3 2
Часть мировой гарантии по электронной почте = h2k2 / 2 г Справка с SCH для определения стадии формулировки k c t g (£ o + ak) = K c t g a K, K = (1 / ft) \ / 2m (Uo + E). Чтобы иметь возможность читать и писать, близко к нижней части страницы, л Быть т / о = ^ (18 т + А) A <1 (используя задачи от 1 до § 3 3). распределение О ка а а, р л а ч а м kctgSo ~ — (7g 2/8 a) A + a / s 2/2, t до d и a = 1 / xo = 8a / 7r2A, ro = a. Важность>
Предложение Суверенный ^ 2 t \ E \ \ / h, где E \ — энергия и уровень (ссылка Уу1 ~ §3 3). но 4. Рост и нормальный f% 2 s / g r s I n и I t о Поле U (r) Соз (So), а слева и справа Р а д и а а (О. Лидерс, 1 9 5 5). В соответствии с решением (1 2 8. 1 0) и мемом но / 2 7 1 X др = — 2 ~ ‘> dx_ (dx дк \ д к д е р а н е н и е р е р е н и е (в о (1 2 8. 1 0) Замена и замена = \ / 2 т E / K). P r to r и g = a p o l e О праве, праве и праве использовать право, право фу н с и к с в а б а с д а н д е х и = 2 грех (кг + £ о) (нормальный и длинный) и ок.
Смотрите также:
| Рассеяние при больших энергиях | Резонанс на квазидискретном уровне |
| Рассеяние медленных частиц | Формула Резерфорда |
