- Мы получаем формулу, которая связывает скорость звука в жидкости с характеристиками этой жидкости, так что мы можем рассмотреть важную роль, которую скорость звука играет в потоке высокой скорости. Напомним, что, как известно из фундаментальной физики, 1 звуковая волна — это волна давления, вызванная механической вибрацией источника звука. При нормальных звуках эти изменения давления часто сменяют друг друга. Скорость звука — это скорость распространения отдельных импульсов. Поместите поршень или мембрану на правый край газонаполненного цилиндра. Если поршень вдруг делает небольшое движение влево, давление газа вблизи его поверхности повышается.
Затем эта область с повышенным давлением перемещается влево со скоростью звука. Скорость жидкости, которая не возмущается перед волновым фронтом, равна нулю, а за ним жидкость движется влево с небольшой скоростью. Эта скорость обусловлена увеличением давления во время переднего прохода за счет величины Р и, соответственно, увеличением плотности. Если поршень полностью останавливается после начального перемещения, то давление на определенном расстоянии за волновым фронтом снова принимает значение, близкое к начальному значению.
Когда нормальная звуковая волна испущена, поршень или мембрана вибрируют около неизменного промежуточного положения, и области сжатия и разрежения распространяются попеременно через трубу. Представление скорости звука может быть получено из анализа условий до и после волнового фронта. Если волновой фронт неподвижен, то исследование упрощается. Это тот случай, когда газ движется вправо со скоростью звука С, в том районе, где гнездится Волк. 17. 1.На правой стороне волнового фронта скорость равна C + yi, а yi отрицательна. Площадь поперечного сечения потока в трубе с обеих сторон лицевой стороны одинакова. При анализе потока, изображенного на рисунке 17.1, используется формула 17.
- Начните с using. In рассмотрено устойчивое одномерное течение на волновом фронте 1. НД | с + Ди Я п * » * п! Универсал SRRONT 17. 1.Схема вывода формулы скорости звука. Происходит бесконечно малое увеличение давления. &A = 0, мы имеем И+ d = 0. (17.5） Несогласованное сжатие на волновом фронте происходит на очень высоких скоростях, поэтому его можно считать adiabatic. It предполагается, что она обратима. Далее, дифференциальная форма.
Вы можете использовать уравнение Бернулли при S = 0). Уи + ^ = 0. (17.6） е Уравнение (17. 5) и (17. 6) исключить из、 =(17.7） При этом скорость фактически равна скорости звука С. Формула (17. 7) переписывая, более ясно в дифференциальном представлении, что изменения давления происходят в обратимом адиабатическом процессе, то есть постоянном. ПИИ 5:С._© СГ. (47.8） Формула (17.8) справедлива для фактической жидкости. При переходе от плотности к определенному объему ( * > = — ^)、 Иметь (17.9)） В этой дискуссии нас интересуют основные газы \ ^ 2/5 э Идеальный (17.10） Это уравнение выведено из уравнения обратимого адиабатического расширения идеального газа. ПП + к = ПК-к = СО.
Поэтому идеальная скорость звука газа Или (17.12） (17.13） Формула (17. 13), в случае идеального газа скорость звука в 2 раза пропорциональна абсолютной температуре газа, то есть внутренней энергии газа (предполагается, что Cp и Cb постоянны).Так как кинетическая энергия движущейся Гайи пропорциональна u2, то отношение равно отношению кинетической энергии к внутренней energy. As уже упоминалось в разделе. 14 отношение называется числом Маха.
Смотрите также:
