Температурная зависимость теплоемкости вблизи критической точки.

Температурная зависимость теплоемкости вблизи критической точки.

• Температурная зависимость теплоемкости Рядом с критической точкой. Для расчета теплоемкости Брак cv, cp и их взаимосвязь-около критической точки Используйте формулы(9.29), (9.30) и (9.31) T Cf. кал / г град 90.- 70.- Пятьдесят- Ов, Дж / град / У 230235240245250 Т°С Рисунок 52. Зависимости Y и cf Температура является важным Площадь метилового спирта.

Производная I〜) и 244246248250252254 t’c Диаграмма 53. ЧВ зависимости Критическая температура Зона этилацетата. W ^жидкость вдоль линии Насыщенный и насыщенный пар легко определить по нему Не сложный. (9.22)： Поэтому все необходимые данные имеются. Рассчитайте удельную теплоту на насыщенной линии при Критическая область, критические IsoCore.

Для критического значения, уравнение состояния Людмила Фирмаль

Для иллюстрации 52 и 53 приведены кривые Зависимости cv, cp, — * — важные области для меня* Сью. Этиловый спирт и этилацетат. O9 D задачи и упражнения 1.It показано во время фазового перехода Первые типы A и ПТ бесконечны. Вам нужно использовать знаковое уравнение Формула(9.3). 2.Предположим, что теплота перехода K постоянна Показано, что давление насыщенного пара изменяется экспоненциально с температурой Новый закон.

Решение. Ш ^ т (В2-ЧХ)’ Где V \ — объем жидкого моля, далекий от критического Точка, v2-молярный объем пара, находящийся далеко от критической точки ки, П2 ^> ВЛТ Предположим, что насыщенная пара удовлетворяет выражению Уравнение Клапейрона, уравнение (9.38), представленное по ошибке Закручиваться： ДП ХР ~ ~ 9 Откуда Р = const е-ю 3.Определить скачок теплоемкости

• Переход проводника (например, олова) из сверхпроводимости Из сверхпроводящего состояния в нормальное состояние. Предполагая решение, выражение (9.12)、 Получаем около Y = I, x = M, скачок теплоемкости. Ан \ 2 (ДМ \ Для нормальных проводников с —1 Для сверхпроводников И так оно и есть.、. = Я» (США Подобный этому 1 «ш | л-1 н ДУ〜4Л * ДУ-4-й ДМС ДМП _ с 224 но q = 1 + 4l: x, а x-парамагнетик и антиферромагнетик

Вещество 10-5-10-6 порядка. ) = — W и^ — cd = 41） Этот результат действителен только в том случае, если: Внешнее поле#c = = 0.Когда проводник преобразуется в NSFO Это сопровождается нагревом до сверхпроводящего состояния. Эффект, то есть в данном случае фаза ne Первый вид перехода описывается уравнением Клапейрона- Клавдий. 4.Пример Гаса Ван дер Вааль Сауве* Степень сжатия (f-j -) и коэффициент*

Коэффициент теплового расширения в критической точке (- gf-j до бесконечности. 5.Показать его доктор. (др. дв.(доктор 6.Используя уравнение состояния Кри* Площадь (9.22), определяемая производными ДТ) г и ДВ) Т По линиям насыщения жидкостью и паром. 7.Скорость звука.

Критическая точка имеет конечное значение. Решение.55) я из отношения Б Е, 62) можно получить： (д-р \ _ (др \ т(д-р \ * И я думаю, что 225 и обмен К м потому что это v = — так как： Или ДТ) в Пятьдесят пять — Я. Один От/до дифференциальный клапан И Один в- в \ ш)т (вес (9.41） •(9,42） Критическая точка 7=°. («^р) и CF остаются Finite. So … 2 _ МТК(д-р 8.

Адиабатический коэффициент Адиабатическая сжимаемость в критической точке конечна Окончательное значение. Solution. In предыдущая задача Получены термодинамические соотношения： Учитывайте адиабатический коэффициент Степень сжатия Формулу (9.43) можно записать в виде Дж, если т(г ПС-п » Су \ ДТ)г (9.44） ±T•(9 45 45） И в критической точке г = ОО> {«ш Двести двадцать пять И Су конечна. Поэтому ps в критических точках Это действительно важно.

Смотрите также:

Решение задач по термодинамике

Уравнение состояния критической области.	Расширенная формулировка теоремы Нернста. Третье начало термодинамики.
Теплоемкость в критической области.	Получение низких температур.