Оглавление:
Теплоотдача пластины при ламинарном пограничном слое. Решение на основе теории теплового пограничного слоя
- Как и в предыдущем выпуске, теплофизические свойства теплоносителя рассматриваются температуро независимо. Кроме того, введем предположение, что температура поверхности теплообмена постоянна(1u,= sop $ 1). Вводя обозначения==/ -/, и и 0 ^ =для описания связи между безразмерной избыточной температурой и безразмерными координатами в виде многочлена 3-го порядка, аналогичного формуле (6.13). Где 6T-толщина теплового пограничного слоя.
Из уравнения (5.29) на плоскости теплообмена получаем and = hell,= 0, ЗЧ / д/ = 0.So, граничные условия для определения коэффициентов формулы (6.21) можно сформулировать следующим образом: если y = 0 = 0, ТО 0 = 0, то-y ^ = 0; y = 6m 0 = 0O По аналогии с многочленами (6.13), той же формы (6.21) и (6.14), по граничным условиям, определяющим их коэффициенты、 Девять» Из этой формулы (6.23） Формула Ньютона и закон Фурье применяются к поверхности теплообмена, C> 0, c .Форма этого выражения, принимая во внимание выражение (6.23), равна s X (6.24） Дальнейшее решение этой проблемы связано с оценкой величины БМ. Это можно найти, используя интегральное уравнение теплового пограничного слоя.
При расчетах промышленных теплообменников важно знать не локальное, а среднее значение коэффициента теплообмена. Людмила Фирмаль
Преобразуйте интеграл, включенный в левую часть сокращения(6.10）*、 (⁽ ⁽/-0 4Y = (0«-6) A0 / = −1. «.. 6.26» для bt b безразмерные величины, входящие в подынтегральное выражение, определяются выражениями (6.14) и(6.22). для bm> b расход не изменяется в части интегрального интервала (a> fn = 1). bt b. мы не несем ответственности за любые убытки или ущерб, возникшие в результате использования данного веб-сайта. Подставляя уравнения (6.14) и (6.22) в (6.25)、 (6.26） для bt b 2-й член полученного выражения может быть проигнорирован по сравнению с первым выражением. Имея это в виду, если вы замените уравнение (6.10) на (6.26) и (6.23), вы получите уравнение.
- После выполнения дифференциальной операции в левой части уравнения. Решение предполагает, что безразмерная форма профилей скорости и температуры не зависит от координаты x и что зависимость относительной скорости и относительной избыточной температуры от безразмерной координаты y / 6 или y / bt одинакова (Уравнения(6.14)и (6.22) 1.Это позволяет сделать вывод, что первый член слева от уравнения (6.28) равен нулю, так как отношение толщины теплового пограничного слоя к динамическому пограничному слою не зависит от координаты X. Получить из дифференциала (6.17) = 2.32-у -.
Умножение левой и правой частей уравнения (6.17) и (6.30)、 ’1 °’ (6-31)） Назначить (6.31) на (6.29) и принять> / 1.07 1.0、 ⁽⁽⁽⁽- 32⁾ Присвойте значение 6Т (6.32) к (6.24) и рассмотрите (6.17), чтобы получить выражение а — — — — — — — Ке> / 2 пг1 / е、 2 4.64 х Ли =-^-= 0. 33Ke1’2Rg1′ 3. (6.33)） Из уравнения (6.32) видно, что условие bt b, из которого получается уравнение (6.33), соответствует Pr 1, то есть капле. Для газа Pr =0,6-1. Pr = — 0,6 при 6t / 6 = 1,18.Опыт показывает, что такая разница между BT / 6 и 1 практически не влияет на количественное соотношение теплопередачи coefficients. So уравнение(6.33) имеет вид Газ меняется.
Толщина теплового пограничного слоя уменьшается с возрастанием значений критериев Рейнольдса и Прандтля, поэтому обе эти величины увеличивают значение критерия Нуссельта. Людмила Фирмаль
Сравнение уравнений (6.33) и (6.19) показывает, что теория тепловых и динамических пограничных слоев приводит к тому же result. An экспериментальное исследование этой задачи дает аналогичные результаты. Для ламинарного пограничного слоя приведены результаты исследования среднего коэффициента теплоотдачи на пластине в случае 1S = const. Обобщенный в выражениях Вт= 0.66 Заново? ’rgrg3’⁴32⁶•(6.34） Когда? Вт = const и Эти зависимости можно использовать примерно до Ke.
Смотрите также:
