Оглавление:
Условия на границе раздела проводящего тела и диэлектрика
Состояние границы раздела между проводником и диэлектриком. На границе между проводником и диэлектриком всегда выполняются два условия:
- 1) отсутствие тангенциальной (поверхностного контакта) составляющей напряженности электрического поля; и
2) любая точка диэлектрика, непосредственно примыкающая к поверхности проводника. Людмила Фирмаль
Вектор электрического смещения D at является проводником в этой точке, численно равным плотности поверхностного заряда o, т.е. D = a. (13.33) Рассмотрим первое условие. Все точки на поверхности проводника имеют одинаковый потенциал.
Таким образом, между любыми двумя точками на поверхности, которые очень близки друг к другу, приращение потенциала составляет dtp = 0, но d <p = E, dl и, следовательно, Etdl = 0. Элемент пути dl между течкой на поверхности не равен нулю, поэтому он равен нулю.
- Чтобы доказать второе условие и т. Д., Выберите мысленно бесконечно малый параллелепипед (рис. 406). Его верхняя поверхность параллельна поверхности проводника и расположена в диэлектрике. Нижний конец находится в проводнике.
Сделайте высоту параллелепипеда очень маленькой (выровняйте). Примените теорему Гаусса к коробке.
Поскольку линейный размер мал, можно предположить, что плотность заряда o поверхности ds проводника внутри параллелепипеда одинакова. Людмила Фирмаль
Общая цена в рассматриваемом объеме эквивалентна объявлению. Поток вектора E) через верхнюю границу объема равен Dds = Dds. Из-за малого объема D и того факта, что вектор D скользит вдоль них, нет потока вектора D через стороны объема D.
Также внутри проводника E = 0 и D-0 (проводник имеет конечное значение), поэтому нет потока через «дно» объема. Таким образом, поток вектора D из объема равен D ds = st ds или D = о.
Смотрите также:
| Граничные условия. | Формула разложения. |
| О поле внутри проводящего тела в условиях электростатики. | Вывод формулы разложения. |
