Оглавление:
Вывод принципа Больцмана для системы в термостате
- Поэтому между общей свободной энергией В то же время быть понятым Свободная энергия неравновесной части, каждая из которых выражается суммой энтропии, является аддитивной (игнорируя 。Части. Пусть энергия их взаимодействия). — ТС, бесплатно До Однако это определение следует дополнить двумя способами. Во-первых, мы исследуем значение обратимого перехода в неравновесное состояние (то есть квазистатического перехода через равновесное состояние). Давайте сначала рассмотрим первый пункт.
Однако этот переход может быть осуществлен обратимо путем введения дополнительного силового поля. Тогда свободную энергию неравновесного состояния(здесь она обозначается буквой F) можно определить как: Свободная энергия fi в некотором неравновесном состоянии Другими внешними условиями являются Затем немедленно выключите поле U. Система находится вне поля в состоянии 1 и в настоящее время nonequilibrium. In в этом случае работа A ’ =U. Ф> Ф » Свободная энергия Свободное значение Ложный.
Во-вторых, проясните значение термина » данное неравновесие» . Людмила Фирмаль
Кроме того, T-это Seobo. Все фазовые пространства Установите наши собственные состоянияNOM, Ko, L и E Социальная энергия U(X）、 Г-Я(Х) — С(Х)Л Равновесие. Функция F имеет etorem F » = Ch’O и далее указывает, когда Л1 несбалансирован. День Меня зовут гефисан. Отсюда. Ф = ’ ¥ — У (31.9） (31.10） [*) Это неравенство является、 Рассмотрим, что функция f (x)-x [*)** + 1 равна f (X) — f (0)= 0 (31.11） Ч-Я (*) -> = Получаем необходимое неравенство Яш(х)ехр | Поэтому(31.8), (31.10） ^ я-РГ = U (X)= a3 (X) A, взятый в этом специальном выборе^•（£）» ’（6）это позже называется не соответствующим параметру J. Ч(Х)+ А3(х） Количество колебаний (31.17） Пойдем. Так и получилось.
- Это бесплатно По ragepie (30.5), полученному из принципа Больцмана, прежде всего, по (31.13) dcda — — — ’ / vl . Память_ _ _ _ я 1 Х _» * эВ _ д ^〜 (31.18） получаем производную (31.16) от a (31.19） Если вы установите здесь a = 0 и рассмотрите (31.18), вы найдете (31.17). Здесь мы находим вероятность u>(g) dg конкретного cng E системы, которая не получает дополнительной силы. Для системы, состоящей из гауссовых распределений, указывается, что она задана в виде(30.3).Эта вероятность Т(е) — ш-ш | (и 5(л).Отсюда (О) да = ехр (Е) сводится к интегральному уравнению(31.22). в этом случае энергия в живом теле должна быть пропорциональна числу N частиц в системе.
Для систем, состоящих из многих частей шитья, это интегральное уравнение предела cnj =JV(6） Выражение (31.17）、 Средний. Квадрат вариации обратно пропорционален N. Это следует, конечно, из Н.、 параметры о переменной la t： Т-ЛГ»(а-6о) W (а) йа = » (Т) л. Умоджи И путем внесения изменений в переменную Интег (.- » .） Дж ПМР,(8и-та） 6)+(£-6.) М’ > Удалите N из экспоненты. Интегральное уравнение Следующей форме: Дж.- » .«г-в», (31.23） 5 — это 1 W1′ * («!- » , > Учитывая m и N — * oo «Е =» й + (&- — — ^О) «и» + «- — — » / нет. Л. ОГА =■З. то позже Поэтому рассмотрим счет£ — £ » = — a / N111 ^. (31.24） Fe = 0, 4 = 0, 4S = 4 {、 N oo nmee NF ft)= — ’—2 «p)a-A’ o’SJ + 0 (N ft-5.)»).
Очевидно, что переход системы в какое-то неравновесное состояние не является обратимым, так как она переходит в необратимое состояние необратимо. Людмила Фирмаль
Внести свой вклад(31.I5） Ловкое равенство. Я возьму его. 1 Перейдите в раздел limit. In в этом случае он находится в пределах nth — •и+»и получает интегральное уравнение распределения (t). (31.27） ’=V ^₆/ 2 ″ 0 exp (- (Е-V У2е)■ Орцман. Вывод показывает, что распределение вероятностей является гауссовским распределением, а exp (- (φ-φο)/ 0)входит в ряд степеней мощности. — B и В формуле 11 изложенные выводы можно легко обобщить на параметры случая. Свободная энергия Дополнительные сведения см. В разделе О, убирайся! Внутри. (: м и： — М.: ОНТИ、 • ) Например, Г. Мунти.
И 1934, гл. Дополнительные сведения см. В разделе практическое руководство. V, $ 20. (31.28） (Е. она выражается как φΦ=φ-ф ’ 0. (31.30)） Конкретный перо может быть получен с помощью следующей формулы: Трюк f ’ (E) p Как с этим бороться (31.31)） Используя последнюю зависимость H от Φ、 = — 2G7 + G(0. 0.Искомая вероятность Р (6) » * С = С * 6 jₑ — * 6.Н) / edₙ.
Смотрите также:
| Молекулярное рассеяние света | Флуктуации плотности и рассеяние света в жидкостях и реальных газах |
| Принцип Больцмана | Вычисление флуктуаций величин, рассматриваемых как функции положения в пространстве |
