Оглавление:
Дифференциальные уравнения внутренней энергии, энтальпии, энтропии
- Дифференциальные уравнения внутренней энергии. Полный дифференциал внутренней энергии с независимыми переменными V и T / ⁸ ’2 ′. Первой из частных производных (8.2), как известно, является удельная теплоемкость при постоянном объеме.
Еще одной частной производной является уравнение (8.1), разделенное на IV (T = sope1 Если разделить формулу (8.1) на LT и использовать= = const, то получится следующая формула: (8-5)） (8.4) и (8.5) возьмем 2-ю смешанную производную (8.6） ？ dg8 DUDU1 от DU Из уравнения квадратичной производной、 (8.7） Но из уравнения (8.1) (8.9） Поэтому, если вы возьмете смешанную производную (8.9)、 Если вы назначаете (8.8) на (8.4)、 Окончательное суммарное изменение 11 =((p, V, T, cy) получается путем подстановки формул (8.3) и (8.11) в Формулу (8.2). (8.12） Следовательно, для идеального газа,=/?/ Год、 ^^ = 7 ^ ^ — П = ту-П = 0.(8.13). Это уравнение представляет собой закон Джоуля.
Для такого положенйя не имеет значения, рассматриваем ли мы поток жидкости или газа, и соотношения для идеального потока справедливы и для жидкости и для газа. Людмила Фирмаль
Дифференциальное уравнение энтальпии. С независимыми P и T, весь дифференциал Куда? С / = Я / + пу,11 = Ш + пю + \ ’ 1П. Подставляя в Формулу (8.16) в Формулу (8.1), получаем 11 =таз+ голец. Из Формулы (8.17) Разделите уравнение(8.17) на 1p и получите T = const1.
- Уравнения (8.18) и (8.19) смешанных производных 2-го порядка равны dtdr \ \ drdT drdT)\ др)т ДТ. Из уравнения смешанных производных、 Но из Формулы(8.17) (8.20 утра)） (8.21） (8.22） (8.23; Итак, если мы возьмем смешанную производную от (8.23)、 Подставляя уравнение (8.22) в(8.19), получаем равенство (—H-⁺u-22E и, наконец, если вы присваиваете выражения (8.15) и (8.25) выражению (8.14), вы получаете зависимость I = [(p, V, T, sr). Священник (8.26） Дифференциальное уравнение энтропии.
Все тонкости энтропии независимых переменных V и T заключаются в следующем、 / ⁸ ’ !⁷ > Из выражения (8.5) до 1^), из (8.8) получить ( • — ], r/ =-^ +（-^-） ₁ /(8.28） Полный подтекст энтропии как функции температуры и безнадзорности、 (8.29） Из уравнений (8.18) и (8.22) получаем частные производные уравнения (8.29). (8.30） Дифференциальное уравнение термодинамики решается методом графического анализа или методом анализа с использованием электронной вычислительной машины для нахождения точной зависимости между тепловыми p, V, T и тепловыми (Y, l, 5, cf, Cr) параметрами.
В таких случаях соотношения, разработанные для идеальной жидкости с постоянными физическими свойствами, точно описывают действительный процесс теплообмена. Людмила Фирмаль
Дифференциальные уравнения термодинамики позволяют исследовать совпадение калорических данных с тепловыми данными, полученными в эксперименте, и найти недостающие данные. Полученное выше дифференциальное уравнение является основой расчета теплоты Намики. Формула（8.8）、（8.10）、（8.22）、（8.24）он играет особенно важную роль в термодинамических расчетах, особенно потому, что он может быть широко обобщен, когда тело подвержено электрическому действию, магнетизму или какому-либо воздействию, а не mechanical.
Смотрите также:
| I-S-диаграмма для газов и продуктов сгорания | Дифференциальные соотношения для теплоемкостей |
| Дифференциальные уравнения термодинамики | Термические коэффициенты |
