Оглавление:
Дополнительный анализ поля излучения
Дополнительный анализ поля излучения. Как уже упоминалось в 479, компоненты поля E $ и ERt, которые обратно пропорциональны кубу расстояния от рассматриваемой точки до излучателя, играют главную роль в ближнем диапазоне излучателя.
- Эти компоненты находятся на 90 градусов в противофазе с током, текущим через проводник.
То есть заряд и фаза одного из излучающих дипольных шариков находятся в фазе. Людмила Фирмаль
Известно, что электрическое поле, создаваемое диполем, заряд которого постоянен во времени [[13.74) — (13.75)], обратно пропорционально кубу расстояния рассматриваемой точки относительно центра диполя.
Это было Следовательно, фактически можно использовать формулу, полученную из закона Кулона, для определения мгновенного значения напряженности электрического поля излучающего диполя в ближнем поле.
- Затем магнитное поле [смотри формулу (19.37) вблизи зоны эмиттера обратно пропорциональна квадрату расстояния точек рассматриваемой по отношению к текущему элементу, фаза согласован с током.
-Savard- «Лапласа [см формулы закона Bio (в 15.36)}, магнитного поля, создаваемого постоянным током элемента, что означает, что
обратно пропорционально квадрату расстояния точек рассматриваемой по отношению к текущему элементу. Людмила Фирмаль
На основе этого сравнения можно сделать вывод, что уравнение Био-Савара-Лапласа может фактически использоваться в ближней зоне (в RX) для определения мгновенного значения напряженности магнитного поля.
Применимость уравнения, описывающего статическое поле, для расчета мгновенных значений E и H (если R <X) объясняется тем, что задержка в ближнем поле незначительна. Так, например, f = 50 Гц X = 6-106 м. / = 1010 Гц X = 3 см, на частоте 50 Гц, закон Кулона и закон Био-Саварда-Лапласа
Может использоваться практически на любом расстоянии: текущий элемент или диполь Различные изображения будут иметь частоту 1010 Гц, и в этом случае граница ближнего расстояния будет удалена от излучателя всего на несколько сантиметров, и все пространство вокруг излучателя следует считать дальним полем.
В дальней зоне кулоновской составляющей она может игнорироваться по сравнению с волновой составляющей E, а биосабаровая составляющая магнитного поля может игнорироваться по сравнению с волновой составляющей H. В ближней зоне поток вектора наведения имеет две составляющие
Первый компонент изменяется во времени согласно закону sin 2co / или cos2 <of Второй компонент изменяется во времени согласно закону sin2o / или cosW. При расчете потока вектора наведения через сферу R среднее значение функции sin 2 <® / cos2w? Равно нулю от первого компонента.
Равный нулю, поток вектора наведения от второго компонента отличен от нуля, что является физически двумя процессами, которые качественно отличаются с точки зрения энергии в ближнем поле.
Первый процесс — это процесс периодического обмена энергией между источником энергии, к которому подключен излучатель, и ближней зоной, затем энергия отбирается у источника и электромагнитного поля ближним полем. Этот процесс характерен для месторождений «Кулон» и «БиоСабаров» в ближней зоне.
Второй процесс — это процесс излучения энергии. Охарактеризуйте ближневолновой процесс. Излучаемая энергия периодически накапливается в электромагнитном поле ближнего поля и является относительно небольшой по сравнению с энергией, приложенной к источнику питания.
Электромагнитные волны распространяются от излучателя в космос. Эти волны в фиксированное время можно схематично представить на рисунке. 484 а. Кроме того, линия E образует замкнутую фигуру на плоскости меридиана. Линия E покрыта линией N. Линия N — это круг с центром на оси текущего элемента.
Чтобы не усложнять рисунок 484, показаны только две линии E и две строки N. На рисунке показана природа электрического поля в меридианной плоскости излучающей волны в разные моменты времени. 484, б. На этом рисунке также показана кривая изменения заряда излучающего диполя в зависимости от времени.
Чем больше абсолютное значение диполя, тем больше число линий E, заканчивающихся соответственно. Рис. 484. Когда электромагнитные волны распространяются в окружающем пространстве, форма E-линии постоянно меняется.
Когда абсолютный дипольный заряд начинает уменьшаться, количество испускаемых из него электронных лучей начинает уменьшаться. В этом случае замкнутая линия Е образуется. В следующем полугодии аналогична самозакрывающаяся линия Е пакета, когда заряд шарика меняет знак противоположно.
Только направление вихря E отличается от предыдущего.
Смотрите также:
| Излучение электромагнитной энергии. | О расчете поля реальных излучателей. |
| Понятие о излучающем диполе. | Переход плоской электромагнитной волны из одной среды в другую. |
