Оглавление:
Гидродинамическая теория смазки
Гидродинамическая теория смазки. Одним из наиболее важных случаев ламинарного движения вязких жидкостей в этой технике является перемещение смазки между штифтом и bearing. In кроме того, в этом случае число Рейнольдса обычно очень мало, поэтому вы вправе применить приближенное решение. Закон трения, возникающий при наличии смазки, существенно отличается от обычного сухого закона friction.
В первом приближении сухое трение определяется законом кулона, а тангенциальная сила t, определяемая формулой, действует на поверхностные узлы трущегося тела при скольжении трущегося тела вместе. Т = ку, (27. 1 Кроме того, предполагается, что коэффициент трения k не зависит от величины стандартного давления m от величины поверхностей трения и их относительных скоростей.
В случае несущего трения p обозначает момент нагрузки на ось, радиус оси при r, силу трения относительно оси оси при m. Если закон сухого трения может быть применен в этом случае, то сила трения равна kp, а плечо этой силы на оси равно r, то момент силы трения определяется по формуле.
Смотрите также:
П. С. Петров отметил, что основную роль в трении подшипников играет внутреннее трение смазочного слоя, и установил закон трения, который соответствует простейшему случаю. Людмила Фирмаль
Он исходил из движения вязкой жидкости sgi в области между 2 цилиндрами. Однако он предположил, что жидкость может скользить по поверхности этих цилиндров, и внешнее трение возникает пропорционально относительной скорости жидкости, скользящей по поверхности цилиндра. Если принять условие, что жидкость прилипает к пограничной стенке, как это делается в настоящее время, то решение Петрова совпадает с решением, описанным в§ 15.
Смотрите также:
В теории смазки внутренний цилиндр радиуса r = a вращается с угловой скоростью o>, и поэтому периферийная линейная скорость равна 1 / = a, а внешний цилиндр равен (27. 3 §Всегда очень small. So это выглядит примерно так: Р2-Р1 = (Р2 + ГХ) (Г2-ГХ) 2а С учетом моментов относительно единиц длины цапфы, площадь поверхности Р-2ка, смачиваемой смазкой, вводится вместо линейной скорости ii вместо ω, и предыдущая формула принимает вид (27. 4).
В случае трения смазанного подшипника эта формула должна заменить формулу (27. 2). Видно, что, в отличие от формулы (27. 2), момент силы трения не зависит от нагрузки на штифт и увеличивается с увеличением скорости v. Однако все это верно только в первом случае approximation. In факт, Н. П. С. Главный постулат Петрова заключается в том, что штифты и подшипники можно рассматривать как соосные.
В этом предположении сила трения распределена симметрично относительно оси цилиндра, и основные векторы этих сил очевидны. Трение сводится к нулю. Это означает, что цапфа не может нести багаж. Таким образом, н. П. С. Решение Петрова соответствует случаю очень малой нагрузкой. Более общее решение может быть получено, если штифты расположены эксцентрично относительно подшипника и смазка может заполнить все пространство между штифтом и подшипником или часть этого пространства.
Следуя методу Зоммерфельда, рассмотрим приближенное решение задачи плоской смазки, когда жидкость заполняет все пространство между цапфой и подшипником. Людмила Фирмаль
Длину журнала можно считать очень большой. В зависимости от этого, с помощью цапф и подшипников, имеется в виду участок, перпендикулярный оси. О указывает на центр цапфы С. О ’- указывает на центр подшипника с’ (Рис. 70). Представляет расстояние 00 как » e и принимает строку 00」 Полярные координаты вне осей r, 0 и точки o, а также вне центров этих полярных координат. Радиус оси c обозначается через a, а внутренний радиус подшипника обозначается через a.
Смотрите также:
Наконец, окружная скорость точки поворота обозначается ii, что позволяет легко описать следующие граничные условия: v, = 0. Теперь рассмотрим, что сумма o / a очень мала, а сумма g qr будет очень большой по сравнению с суммой 1 / gr <) 1dg}. На самом деле v /изменяется от 0 до v на очень коротком расстоянии. Поскольку это порядок, производная dvb g является порядком}} b.
С другой стороны, производная является порядком 13, и поэтому 1 / gdr / do является порядком 111a. Аналогично, порядок производных d2ygdy равен 1 / / p. Затем рассмотрим 2-ю формулу (5. 14). В этом уравнении мы сначала игнорируем левую сторону, которая определяет член инерции. Предположим, что/ = 0, потому что мы думаем, что нет никакой внешней силы или ее можно игнорировать. Наконец, сохраните только первый 1 из термина, содержащего фактор v.
