Оглавление:
Характеристики турбулентности
Характеристики турбулентности. Наиболее богатый эмпирический материал последних лет послужил основой для разработки полуэмпирических и малоэффективных методов нахождения дополнительных напряжений через усреднение rates. As для добавления новых уравнений к усредненной системе уравнений гидродинамики здесь наиболее полная постановка задачи принадлежала Келлеру и Фридману.
Смотрите также:
Идея состояла в том, чтобы функционировать как дополнительная»характеристика»турбулентности, которая является обобщением добавленного напряжения Рейнольдса, введенного под названием»Момент связи», к величинам vx> yy, b, p, p (общий случай сжимаемых жидкостей). Момент общения строится после введения «момента корреляции«. Последнее означает выражение формы.
Смотрите также:
Турбулентный поток условно подразделяют на ядро и пограничный слой, в котором происходит переход турбулентного движения в ламинарное. Людмила Фирмаль
- Таким образом, момент связи является функцией времени, координат, 3 дополнительных переменных). Легко видеть, что следует учитывать 15 моментов связи для сжимаемых жидкостей и 10 для несжимаемых жидкостей. Решение системы уравнений, полученных таким образом, закончилось в случае совершенно особого турбулентного движения-так называемой однородной и изотропной турбулентности.
Последняя концепция, расширенная Колмогоровым, ввела рассмотрение «локально однородной » турбулентности и» локально изотропной » турбулентности. Применение статистического метода описания непрерывных процессов и полей к теории атмосферной турбулентности«, статья, Москва, 1947 г. Ричардсон и Тейлор 4) возникли из совершенно разных соображений, чтобы рассмотреть момент сцепления различных гидродинамических элементов.
Возвращаясь к этим работам, на этот раз мы обсудим проблему смешения с турбулентностью. Рейнольдс ввел 6 компонент тензора дополнительных напряжений в качестве «характеристики» турбулентности. Это позволяет следить за конечным движением особей. При создании дополнительных уравнений необходимо использовать новую гипотезу об усреднении, которая применяется к необходимости усреднения не 2, а произведений 3 функций.
Эта новая гипотеза сводится к приближенному соотношению/ 1/2/3 ** 9. Поэтому «можно подойти к изображению процесса «смешанного» (aiz {aizns, sopdisnuiu) с двойной частицей. Выведено уравнение для перемешивания вещества в среде при турбулентном движении. Мы ограничимся рассмотрением одностороннего смешивания с Тейлором и Шмидтом (назовем его r).
Смотрите также:
Для вещества, подлежащего перемешиванию, предполагается, что 1) не может быть разрушено, то есть оно остается в определенном элементарном объеме жидкости и движется без перемешивания с другими веществами. 2) 2 проводится при смешивании двух масс. Количество вещества в единице массы жидкости составляет 5.
Под самим веществом мы подразумеваем либо какую-то примесь (пыль и т.) относительно жидкости или физических свойств самой жидкости (импульс в направлении, перпендикулярном оси z, и т.). Его инвентаризация тепловой энергии). Предположим, что вещество по-прежнему распределено почти равномерно в направлении своей оси (x и y, например), перпендикулярно оси z, но эта однородность носит статистический характер.
Важнейшими характеристиками турбулентного движения являются пульсационные составляющие скорости, определяемые среднеквадратичным отклонением мгновенных скоростей в рассматриваемой точке потока от осредненной скорости. Людмила Фирмаль
- То есть вы выбрали достаточно большую площадь, перпендикулярную оси z, и у вас уже есть значение, которое не зависит от расположения центра$выбранной области в этой области (оно не зависит от x и y). Затем введем плотность вещества o = p $ (p — плотность жидкости) — количество вещества в единице объема. Средний поток вещества через плоскость 2= cfj (. Пропорционально проекции наклона оси o на 2 оси.
Где k-постоянный положительный коэффициент пропорциональности (если k <0, то речь идет о концентрации вещества, а не о дисперсии). Если мы сравним поток материи на уровнях r и r — > 2, то увидим рост материи в единицу времени. Таким образом, мы видим, что плотность вещества удовлетворяется независимо от механизма турбулентного перемешивания.
Исходя из 2-го предположения, o не теряется и не отображается в самом элементе. Дифференциальное уравнение (6. 1) трудно поддается определению коэффициента k]). Для определения к, прежде всего, полагают, что если вещество пассивно переносится жидкостью и не оказывает существенного влияния на ее движение, то величина к естественно не зависит ни от вида вещества, ни от его мгновенного distribution.
