Оглавление:
Основные уравнения Рейнольдса
Основные уравнения Рейнольдса. Если мы обратимся к уравнениям механики жидкости, то сначала подумаем о случае несжимаемых жидкостей. Опишите уравнение неразрывности и уравнение Навье-Стокса, удовлетворяющие приведенным выше условиям, и сгладьте правую и левую части этих уравнений, используя одну и ту же функцию сглаживания во все времена (например, выполните усреднение с одинаковыми интервалами) 2).
Смотрите также:
Уравнение неразрывности зависит от условий 2 и 1. < lf-выкопал + 17 + р = °- 5) 3 предположения вместо 3, 1 предположение может быть официально принято. 1/2 — / / г> Здесь мы понимаем в/) n / 2 любую величину, например константу. Действительно. Если / 2 ′ 1, то в результате этого уравнения d = tb, кроме того, /, /, 2 = d72 = d / 2. It не является суставом° . Условие u / 2 = 0, d / g- /, (—) ) = 7 г-7Л= * 7, 2-7Л. Так что. N0 к нашим предположениям Есть условия dd = dd, d / 2-0.
Смотрите также:
Можно считать, что течение газа в зоне минимального зазора описывается уравнением Рейнольдса для осесимметричного течения несжимаемой жидкости с параболическим распределением скорости по толщине слоя. Людмила Фирмаль
- Не совсем вопрос возможности Примерное выполнение условия 3 различных форм сглаживания, а также вопрос о независимости наше предположение, Изаксон А. Это обсуждается в статье. «Об определении турбулентности» Ж. Р. Ф. -Х. Хорошо. , 61 (1929), 3. 2) мы описали сглаживание функции f (x) для 1 аргумента. Если у вас есть функция f (x, y, r, (), вы можете определить соответствующую функцию сглаживания o) ($, }}, c, ’ o. 4 * 0 ′ = [! * [/ (Х-г-В Г-с, *—:) ж (? АТ ТГ -) — Компания.
Рейнольдс усредняет гидродинамические уравнения с течением времени только с одним аргументом. Уравнение Навье-Стокса имеет вид: (Предполагается, что px-px и m и т. д.). Преобразует член, являющийся частью ускорения, в нелинейный относительно velocity. Таким образом, вы можете переписать уравнение Навье-Стокса в вид. Уравнение средней скорости и среднего давления имеет ту же форму, что и уравнение Навье-Стокса, с той лишь разницей, что добавляется компонент тензора напряжений .
Это называется дополнительным стрессом .xxx .. Потому что это линейная функция производной от vx v2. .Кроме того, ХХХ .. Получены следующие замечательные результаты: при введении средних значений в уравнения гидродинамики вместо истинных скоростей необходимо ввести новую поверхностную силу, представленную следующим образом. Тензор, имеющий компонент rgg.
Предыдущий дополнительный стресс. То есть мы задаем суммарный эффект всех случайных отклонений скорости от средней. Значение величины pxx rgg особенно выпукло в следующих случаях: Вспомним, как получены уравнения Навье-Стокса в кинетической теории газов. Мы знаем, что многие свойства газа, такие как вязкость, диффузия и теплопроводность, обусловлены общим эффектом молекулярного движения, но мы не можем объяснить их в detail.
Смотрите также:
Кроме того, кинетическая теория газа заключается в том, что компоненты тензора напряжений уравнения Навье-Стокса Точно так же, как pxx, px, значения cx-cx, su-su cr-cr (cx. Su, cr берутся из скорости молекулы, cx, su, c — среднее значение скорости-скорость всего потока). .. Prg был взят из v’t/. V ’ и суммировать здесь и там Дырка. Воздействие нерегулярных движений. Обратите внимание на формальное введение величия pxx.
Для подобия течений такой жидкости должны быть одинаковы полученные уравнения в безразмерной форме, а для этого необходимо выполнение критериев подобия, т. е. чтобы были одинаковы для подобных течений числа Струхаля, Эйлера, Рейнольдса, Фруда. Людмила Фирмаль
- Вязкость μ не играет никакой роли:в отличие от уравнений, построенных для вязких жидкостей из-за отсутствия члена tdx, уравнения промежуточных элементов турбулентного движения идеальной жидкости имеют одинаковый вид в обоих случаях. Кинетическая энергия турбулентного движения является относительной к единице объема. Найти скорость изменения средней кинетической энергии этого объема, то есть величину, учитывающую некоторый конечный объем (т) жидкости.
Чтобы упростить рассуждения, мы сначала предположим, что объем ограничен сплошной стенкой, и нет никакой внешней силы (/7 = 0). Навье-Стокса умножить уравнения на v;, v) ; и сложить их соответственно так, чтобы: Сделай это. Получаем интеграл от обеих частей всего фиксированного объема, вводим vx под знаком производной и используем уравнение Грина, чтобы привлечь внимание к v-0 всех стенок. Вводится следующая нотация.
