Кавитация в поршневых насосах

Кавитация в поршневых насосах

Кавитация в поршневых насосах. Внешними проявлениями кавитации в насосе являются шум и вибрация во время работы, а с развитием кавитации объем подачи уменьшается. На рисунке 3.13 показаны кавитационные характеристики насоса. Из их рассмотрения видно, что кавитация возникает, когда: в случае постоянного давления перед входом В насоса, частоты вращения N, является чрезмерно высоким(н>•и| РА1).В случае с постоянной скоростью, давление в передней части насоса на входе чрезмерно мала(/?！0 p1ptsh）* rp! Он должен уменьшиться до N, и кавитация оставляет часть его объема пустым в конце цикла всасывания. Во время наполнения, жидкость поступает в рабочую камеру под действием давления P0 и вход в подающей линии(рис. 3.14).

Причиной снижения подачи в обоих случаях является то, что давление в цилиндрах имеет такое предельное значение. Людмила Фирмаль

• Предположим, что подача насоса равномерна, а скорость питающей линии слабо пульсирует. Прерывистое движение присутствует только в сопле Р>, которое подается в отдельные цилиндры. Длина такого сопла коротка, поэтому практически отсутствует инерционный перепад давления. Эти условия применимы к большинству применений насосов. Давление pn в цилиндре, давление/?() Он меньше, чем передняя часть входа. Разница между ними заключается в расходе энергии p # I на преодоление высоты всасывания I, на преодоление потерь всасывающей трубы, на преодоление потерь всасывающего клапана и на поддержание движения жидкости в цилиндре на постоянной скорости.

Семнадцать По-пт = П Х + + Пт + п *(3.34） Во время деятельности без кавитации, жидкость следует за piston. it является как скорость поршня, описываемая y, u = ud, так и формулой (3.17).Всё. Члены уравнения (3.34), в дополнение к определенному I, пропорциональны подаче насоса и зависят от его вращения frequency. In кроме того, потери pa1 = $ p | / 2(где ym-скорость жидкости в трубе) определяются средним суммарным расходом от всех цилиндров. Каждая потеря зависит от характеристики клапана (см. Рисунок 3.6), которая зависит от расхода Op = 8V^^, поступающего в каждый цилиндр. Такое же потребление определяется CJ. Рисунок 3.15, ulaipepia (3.17) показывает график скорости поршня= /(а).Применяя различные шкалы вдоль вертикальной оси, можно рассмотреть график скорости увеличения объема цилиндра насоса=ЗVц= /(а).

• Область под графом 0-1-2-3-5-c-0 представляет объем un = $&цилиндра. Двести девяносто пять Если давление p0 ограничено, то при достаточно высокой частоте вращения, когда скорость поршня достигает критического значения yP1, давление в цилиндре достигает максимального минимального значения p1C =(см. график p1P = /(a)).Обычно, давление давление пара a liquid. In в этом случае жидкость стянет поршень, в цилиндре образуется пустой объем Un>, и жидкость будет иметь максимальный перепад давления p () Ptt-илл. 3.15, а объем ООН равен 1-2-3-он представлен площадью 1. После режима 3, когда поршень замедляется, жидкость переносится в область Uc>3-1-5-объем заполнения парогазовой полости, равный 3, поступает в цилиндр со скоростью Umax> Ts1 до тех пор, пока UB не войдет в цилиндр NS.

В процессе всасывания с вышеупомянутой начальной кавитацией цилиндр заполняется до конца всасывающего отверстия, расход насоса уменьшается, шум и вибрация увеличиваются, и работа продолжается. Непременное присутствие в жидкости растворенных газов, выделяющихся из раствора при снижении давления, разрушает процесс возникновения и завершения наличия пустых полостей вблизи точек 1 и 4 (см. ломаные линии V_3-4-5′). Критический режим развития кавитации, когда подача начинает уменьшаться, характеризуется условием Y (1 =точка 6 в конце процесса восполнения Ya (рис. 3.15, б).Кавитация в критических условиях близка к значению средней скорости хорошо определенного теоретического значения = r> H {txx1 поршень cp.

Форма уравнения баланса давления всасывающей магистрали в критических условиях связывает символ с известным размером рабочей части насоса. Людмила Фирмаль

• Это прямоугольник в той же области под sipu 900 0-7-8-8-5-высота 0. soid-/(а）、 > Н Ср = ОДМ / л » 0.318&(*>.(3.35 )） 0 для критических ситуаций-1-3-4-интеграция в 4 областях、 Rv. kr » 1 ″ 12p0 клин-0,356 и так далее. (3.36） Общий случай Упаковка cr-FUd. SR *(3.37） ^»<адрес>». Коэффициент φ является переменной экспериментальной величиной, которая зависит главным образом от количества иерархического газа ％ Он содержится в жидкости, которая поступает в цилиндр. Если газа нет, то, согласно формуле (3.36), значительное количество нерастворенного газа, F =-1.3 + 1.5, будет близко к теоретическому значению. Из вышесказанного следует, что начало кавитационного снижения подачи характеризуется равенством ■ фуд, кф =Шах уже-(3.38） В соответствии с формулами (3.15) и (3.35)、 @ ю = б ’/ СЗ = 2Λ= 8 рН МВ ^ / 2. (3.39） Важным условием перед началом кавитационного сокращения подачи является равенство

Смотрите также:

Методические указания по гидравлике

Возможно эти страницы вам будут полезны:

1. Балансы энергии и подачи поршневого насоса.
2. Поршневые иасосы с комбинированной системой распределения.
3. Прямодействующие поршневые насосы.
4. Общие свойства роторных насосов, их классификация.