Местные сопротивления при ламинарном течении

Местные сопротивления при ламинарном течении

Местные сопротивления при ламинарном течении. В предыдущем абзаце этой главы * говорилось о локальных гидравлических потерях при турбулентности в атмосфере. pipeline. In в It пропорциональна сиопарному расходу (расходу потока), а коэффициент потерь 2 определяется в основном формой местного сопротивления, практически не зависящей от Кэ. Тогда, в случае ламинарного течения, потеря давления Am является уммой Средний Т(1,119） Где Ltr-потеря давления вследствие прямого действия силы трения (вязкости) при определенном локальном сопротивлении, пропорциональном вязкости жидкости и скорости 1-го порядка.

Ламинарной области, во-первых, локальное сопротивление обычно играет небольшую роль по сравнению с сопротивлением трения, а во-вторых, закон сопротивления более сложен, чем турбулентный, и менее изучен. Людмила Фирмаль

• Локальное сопротивление или потери, связанные с разделением потока и образованием вихря за ним, пропорциональные скорости 2-го порядка. Так, например, протекая через сопло (рис. 1.75), падение давления вследствие трения происходит на левой стороне поверхности расширения и на правой стороне образования вихря. ^ Один № л%+ в Рассмотрим закон сопротивления в ламинарном потоке, тогда опорные уравнения (1.83) и (1.84) 1, скорректированные на первый раздел, уравнение (1.57), уравнение (1.119) можно выразить в виде: Где A и B-безразмерные константы, которые в значительной степени зависят от формы локального сопротивления.

После деления уравнения (1.119) на напорную величину получим общую формулу коэффициента локального сопротивления в ламинарном потоке трубопровода* (1.120） См = ^ 4 / 4 не-/?* * А. Д. Альштуль и автор получили одновременно* № Соотношение формул (1.119) и (1.120) пунктов 1 и 2 зависит от формы локального сопротивления и числа Ke. О При таком локальном сопротивлении возникает узкий канал, длина которого значительно превышает его поперечный размер, например, как показано на Рис. 5, контуры входа и выхода гладкие: числа 1.76, a и Ke невелики, а потери давления в основном определяются трепеумом.、 Канавка сопротивления близка к прямой линии.

• Формула для случая атома (1.119) и 2-го шлепка из (1.120) равна пуле или очень мала по сравнению с первым. В локальном сопротивлении, когда трение сведено к минимуму из-за острых кромок (как на рис.1.76, б), происходит нарушение и расширение потока, а число Кэ очень велико. Потеря давления почти 2 градуса пропорциональна скорости (и расходу потока). Широкое варьирование числа Кэ при одном и том же локальном сопротивлении допускает закон сопротивления между линейным (с меньшим Кэ) и квадратичным (с большим Кэ), а также переходную область сопротивления между ними при среднем Кэ. Зависимость^от Ke в логарифмических координатах зазора на рисунке 1.77 показывает результаты испытаний 6 резисторов.

Наклонная прямая соответствует линейному закону сопротивления (коэффициент 5 обратно пропорционален Ke), часть кривой соответствует переходной области, а горизонтальная линия соответствует 2-му закону или самоподобию(коэффициент$не зависит от Ke).Такой график конкретного локального сопротивления обычно строится на основе экспериментальных данных. Иногда, вместо двучленной форме представленности местных гидравлических потерь, используется одночлены власть №■ Значения измерений. t-индекс cfssst, который изменяется от 1 до 2 в зависимости от локального сопротивления и формы He./ HV трубопровода.

В случае локального сопротивления и гелия, где закон сопротивления близок к закону лилии, часто используется выражение локальных гидравлических потерь, обусловленных эквивалентной длиной. Людмила Фирмаль

• То есть фактическая длина 2 трубопроводов увеличивается на длину, эквивалентную сопротивлению. Подобный этому Эквивалентная длина различных локальных сопротивлений (см. диаметр трубопровода) обычно определяется эмпирически. Для турбулентных областей при резком расширении канала в ламинарной области потеря теоремы о давлении, доказанной в разделе 1.32, не приводит apply. In дело в том, что в данном случае допущения, сделанные при доказательстве этой теоремы, уже неприемлемы、 。 В То есть предположения о равномерном распределении скоростей участков 1-1 и 2-2, постоянстве давления по всей площади участков 1-1 и о том, что касательное напряжение равно нулю.

Как показывает новое экспериментальное исследование[2], коэффициент потерь внезапного расширения при очень малом Ke (HeC9) слабо зависит от отношения площадей и в основном определяется числом Ke в виде^-Л/К. Это означает, что поток является непрерывным и потеря расширения пропорциональна скорости первой степени. В 9 <He <3500 коэффициент потерь зависит как от количества Ke, так и от отношения площади. В случае Ke;> 3500 теорема совета считается очень верной. То есть по формуле (1.105) (число Кэ определяется диаметром и скоростью до расширения).

Смотрите также:

Методические указания по гидравлике

Возможно эти страницы вам будут полезны:

1. Сужение русла.
2. Поворот русла.
3. Истечение через шалые отверстия в тонкой стенке при постоянном напоре.
4. Истечение при несовершенном сжатии.