Основы расчета газопроводов

Основы расчета газопроводов

Основы расчета газопроводов. Благодаря постоянному движению вязких газов по трубе с определенной площадью поперечного сечения постоянство вдоль массового расхода можно описать следующим образом: = const (вдоль ручья). (1.153)） Движение газа сопровождается трением, поэтому давление уменьшается вдоль потока, газ расширяется, следовательно плотность p уменьшается, а скорость y увеличивается, как и в случае уравнения (1.153). При отсутствии полного теплообмена с внешней средой процесс расширения при движении газа Адиабатичен, а при интенсивном теплопередаче температура газа вдоль трубы поддерживается постоянной. То есть, происходит изотермический процесс.

Из этого видно, что число Рейнольдса может изменяться вдоль течения в трубе известного диаметра только при изменении вязкости. Людмила Фирмаль

• Чем короче газопровод, и, следовательно, тем короче время прохождения частиц газа газом, процесс будет приближаться к процессу теплоизоляции. Верно и обратное. Чем больше относительная длина газопровода, тем ближе процесс к изотермическому. Именно поэтому мы рассматриваем основу расчетов, которые принимаются в газопроводе и применяются к изотермическому движению газа в трубе. Представляет собой число Рейнольдса потоков газа в трубе через массовый поток газа и его динамическую вязкость. Не-V {^/V = 4 @ m /(n). однако вязкость газа p не зависит от давления и определяется только температурой, поэтому при изотермическом процессе движения газа по трубе число Рейнольдса остается постоянным вдоль потока газа.

В результате коэффициент х потерь на трение по длине также постоянен вдоль трубы. 4?М $ р = p8y Yi, где 8 = * yavP / 4. Постоянный диаметр, несмотря на увеличение расхода газа. Выберите элемент трубы длиной xx, поскольку эти 2 секции бесконечно близки друг к другу(Рис.1. 102).Игнорировать Шраб Номар Распределение скорости по поперечному сечению, показывающее скорость Раздел P на левой стороне трубы, В справа-[гы, а давление-P и P 4-г, соответственно. Примените динамическую теорему об изменении импульса к выбранному основному объему. Приращение величины движения в направлении линии за единицу времени т. т. В П 1 \ п + 4Р \ Р? Г +нет Я * Это хорошее место для начала. 1.102.Расчетная схема газопроводов Это приращение получается как внешний результат Сила: давление и тремор в одном и том же временном блоке.

• Рядом с ними. Результирующий импульс Н= = [p {p +PP) яг ^ ^ ^ 4-τ0яя-х== PSR YR} 4 M0 > W1 ■ Yxu, где M0-напряжение сдвига стенки трубы. Если мы приравняем 2-й импульс силы с приращением импульса、 ~~г-т е ых-п-В «Г? Или-го! а:= 0. Используйте выражение (от 1 до 61) вместо предыдущего выражения Мы пишем ！ + ’(1)+ ’ 7Т-«Если умножить уравнения на Р2、 РФ + п ^(^} + я ^ 02?| ^ =0.(1.154 )） Потому что формула (1.153) (p#) a-xop5（ Гонка? (В2)= п? Д(П8）、 Таким образом, уравнение (1.154) можно переписать в виде pap-Г〜＆»’. Используйте уравнение состояния p = p1 (NT), а не последнее Результирующее выражение Р0 * P_m * я(РД)+ Ях CT 2 / P~ 2 a 19 * Поскольку условие T является постоянным, то Интеграл можно выполнить вдоль газопровода m * e, поэтому Интеграл можно выполнить в диапазоне от p1 до p и, следовательно, в диапазоне от x-0 до x-I.、 (1.155） Б1 + 21н ^ \ ДГ 01п / (1.156).

Отсюда мы определяем массовый расход газа Быстро перемещайте газ по длинному трубопроводу! Звук становится больше、 М / с ^> 21н(с / п). 0gt = х /： (п? РА) 0 * ППЛ (1.157） При этих условиях выражение (1 * 156) выражения 2 1n (p ^ p) может быть проигнорировано, что приводит к упрощенному выражению. Коэффициенты K, содержащиеся в формулах (1.156) и (1.157), определяются так же, как и в случае несжимаемых жидкостей по числу He и относительной шероховатости. Вот дополнительная информация об изотермическом течении газа по трубопроводу. Используя уравнение (1.153) и уравнение состояния и уравнение Изотерм, исключим давление из уравнения (1.455), введем скорость, придав ей вид: Г= 4 =ДГ (Г _ −21 ^ ^ (1.158） Полученное уравнение пересекается с безразмерными величинами.

Следует отметить, что в процессе термоизоляции движения газа таким критическим числом Маха является число M = 1. Людмила Фирмаль

• Введено отношение скорости потока к скорости звука, или числу Маха* М » V | а = Т ^ [\^АЛТ、 x-термодинамическая язва, а адиабатический индекс воздуха и двухатомных газов равен k = 1,4. Тогда вместо выражения (1.158) ’H(Щ-но) 2111Г-01ЛЗЗ> Дифференцируя дифференциальное уравнение (1.159) относительно M *и M1 = sonz! Предположим, что вы определяете * W и、 м 0п 2(1 / xM * 4G Если это уравнение проанализировать, то изотермический поток имеет значение Ma0C1 / х、 Сто тридцать пять В трубе скорость вдоль потока увеличивается (0 и> 0), мг 1!k уменьшает скорость вдоль потока. В результате величина изотермического движения газов в трубе м-1/1 / * К имеет важное значение. При сохранении изотермического движения невозможно превысить значение этого М, которое равно мкр-0,845.Это происходит потому, что незначительное отклонение числа M от M до M изменяет знак приращения 0W и возвращает поток в критическое состояние.

Смотрите также:

Методические указания по гидравлике

Возможно эти страницы вам будут полезны:

1. Сложные трубопроводы.
2. Трубопроводы с насосной подачей жидкости.
3. Неустановившееся движение жидкости в жестких трубах.
4. Гидравлический удар.