Примеры пространственного обтекания тел установившимся потенциальным потоком

Оглавление:

Это изображение имеет пустой атрибут alt; его имя файла - image-10-1.png

Примеры пространственного обтекания тел установившимся потенциальным потоком

Примеры пространственного обтекания тел установившимся потенциальным потоком. 1.Поток вокруг сферы может быть получен путем добавления равномерного потока прямых линий и диполей.Поскольку оба потока являются осесимметричными, форма функции потока потока, генерируемого в соответствии с формулами (7.117) и (7.121), имеет вид Т вш2 п 4як * f = 1-u0K * s1n p Здесь знак минус указывает на скорость равномерного течения и направление оси диполя в противоположном направлении. Текущее нулевое уравнение 4-51 пара (s » K2-2^) =° Разделите его на 2 уравнения 5Вт П-0 и-М /(2π0）、 Сферический Ограничивает диполи, ось которых совпадает с нормалью поверхности.

Это объясняется меньшим ограничением потока, вводимым сферой с конечным объемом, по сравнению с ограничениями, вводимыми цилиндром, объем которого бесконечен. Людмила Фирмаль

Марк-через В направлении плотности распределения диполя получаем потенциал потока от диполя с участка А5, сначала определяем прямую ось, а 2-я поверхность центрируется на этой оси и radius. So для потоков, которые текут вокруг сферы, это функция потока.При этом потенциал скорости Φ= =COCO80 (1 + 4 * |-) и получить формулу прогноза скорости не составит труда.Поверхностное давление p, полученное из уравнения Бернулли, распределяется по закону Из зависимости (7.125) видно, что максимальное значение отношения u8 / t0 к обтеканию сферы меньше, чем если бы она обтекала цилиндр. Из-за симметрии распределения давления на поверхности сферы[формула (7.126) 1] результирующая сила давления равна нулю.То есть возникает парадокс Д’Аламбера.

Так как сфера является неприятным объектом, а эффект образования вязкости и вихрей в этом потоке настолько велик, то течение собственно вязкой жидкости вокруг сферы существенно отличается от теоретического. 2.Используя непрерывное распределение источников, стоков, диполей или вихрей, поток вокруг объекта любой формы может быть получен с помощью объекта.Рассмотрим решение задачи обтекания любого объекта, представляющего собой общую схему.Используйте методы источника и приемника. На определенной поверхности 5 тела (см. рис.7.35) представьте, что источник и Сток непрерывно распределены.Они вызывают поток, в котором потенциал определяется по формуле (7.122). Если 280 0elow течет вокруг равномерного потока вдоль оси x, результирующий поток А потом-возможность.

Поскольку поверхность тела не может проникнуть внутрь,это выражение соответствует физическому состоянию движения. значение представляет представляет собой расстояние между 5 2 точками на поверхности, поэтому значение = = 0, которое неверно для интегрирования, не является excluded. To рассчитайте, вам нужно выделить особенности.Для этого заключите сингулярность пол в полусферу с малым радиусом e.By определение неправильного интеграла.2-й из этих интегралов распространяется на поверхность малой полусферы, на которой = e, cos (,, η)= 1 и а= r2, где m-Телесный угол. первый Интеграл в результате перехода к пределу-е 0 распределяется по всей поверхности 5 в «проколотой» точке.То есть, значение—0 исключается во время вычисления.

Поскольку неизвестная функция q попадает на знак интеграла, уравнение (7.128) является интегральным уравнением, по существу, в предыдущем разделе этой главы следующая классификация связана с неоднородным интегральным уравнением фредгольма типа 2.Это может быть решено итерационным методом или методом фредгольма, который состоит из приближенной подстановки интеграла с конечной суммой.Давайте кратко обсудим общую схему метода Фреда холма.

Использование первого метода быстро увеличивает сложность вычисления последующих итераций, даже если аппроксимация нулевого порядка выбрана очень хорошо. Людмила Фирмаль

Разделите его на тонну смол A5, достаточно маленьких, чтобы принять поверхность 5 Здесь уравнение (7.128) можно свести к виду, где 9 и η указывают на любую точку на поверхности 5.Таким образом, такое уравнение может быть записано для любой/й точки[/ = 1-m-(/я-1)].Система алгебраических уравнений получена таким образом ПД А5+2π0?»+»ОС08 (П1-Х)»°」 Здесь Я/. Эта система может быть решена на компьютере. В заключение следует отметить, что используются различные модификации метода сингулярностей (например, непрерывное распределение диполей или вихрей).Разработаны также методы, основанные на использовании специальных криволинейных систем координат[13, 14, 16, 23].

Смотрите также:

Учебник по гидравлике

Возможно эти страницы вам будут полезны: