Оглавление:
Пространственные задачи. Линеаризация уравнения
Пространственные задачи. Линеаризация уравнения. Снаряд движется под углом к оси симметрии. Напишите уравнение движения, перейдя к случаю общего пространства установившегося движения. То есть каждый поток сохраняется в частицу для статического движения по линии. Если вы умножите (28. 1) на v на скаляр.
Тупое тело сверхзвукового газового потока простой формы, прикл . 5, 1960 .Каждая линия потока является saved .As раньше, в общем / 0 = SOP $ 1 .Затем (28 .2) после преобразования, аналогичного тому, которое было выполнено в§ 9. Предположим, что поле скорости движения может быть выражено как: + ВЛ = В Я Где x, r», r / — бесконечно малые функции, зависящие от x, y, r и bx-константы.
Такое движение получится, например, если поток скорости, параллельный оси х, набегает на бесконечно тонкое, наклоненное под бесконечно малым углом атаки к оси х крыло, или же на бесконечно тонкий и бесконечно мало отклонённый от своей оси симметрии снаряд и т. п. Людмила Фирмаль
Тогда давление р и плотность Р получены в следующем виде. Пока постоянный; Р1 = 81C1 (28 .6 И 2 х-1 Г .* 2 + x_ 1& !Р = * о * (28 .7 По аналогии с примером аналогичного случая плоской задачи (приближение аккерета и Бусемана тонких крыльев), здесь до Малой 2-й Если поток скрыт на бесконечности, то вихря нет .Предположим, что существует потенциальная скорость. Уравнение (28 .1) может быть заменено 1 уравнением Бернулли (28 .4) и уравнением (28 .5).
Смотрите также:
Примеры решения по гидромеханике
Если уравнение Бернулли ограничено малым 1-м порядком, то: (1 + — 9-b Или по (28 .7) и (28 .6) ： Уравнение (28 .5) принимает вид, если ограничить его небольшим 1-м порядком .Где n = xp1 / p1 или, если ввести Φ ’ путем деления на .Прежде чем продолжить, обратите внимание, что линеаризация, которую вы выполнили, не является точной в 2 случаях: когда (трансзвуковой поток) и когда (гиперзвуковой).
Смотрите также:
Формула (28 .13) такова. Для простоты, когда V =и, эти величины равны a * Где x-r G » 5G мало по сравнению с* .Теперь запишем выражение (28 .5) в виде: [ (*+1) к- ?*) — (*-1) + <Р *) 1 ХХ + [ (* + 1) («с-< ?2У . — — (*-1) (<Р2+ ?*) ] 9у, + [ (*+1) (о .— Р*) — (х-1) (<р* + ?*) ] < ?» — −4 (’- Руру’Rzhu + + 9лет? .<Ковер + ?Л9″) = 0 (28 .15 (Это аналог формулы (15 .1) ), оставляя только основные термины в квадратных скобках .
Смотрите также:
То есть в первой скобке мы игнорируем 2-й и 3-й квадраты. Оставьте только 2 в скобках, замените остальные члены y на* и отбросьте термины, содержащие 3 небольших продукта .получить вместо (28.13). Для 2-го, для гиперзвукового, получаем уравнение, полностью аналогичное уравнению для самолета (23 .21) — (23 .23) .Их вывод очевиден, и мы на этом не закончим. Вернемся к детальному изучению случаев, описанных в Формуле (28 .13).
Качественно движение будет происходить здесь так же, как в несжимаемой жидкости. Людмила Фирмаль
- Решение этой задачи заключается в определении функции Φ ’из линейного уравнения (28 .13) с постоянной So. Это давление определяется по формуле (28. 12). Вы должны принять условия Обтекаемая сплошная стена, или РХ + п= const и *. Свободная поверхность. Вы можете быстро указать на многие заметные и конкретные решения формулы (28. 13). То есть, когда вы переходите от переменной x, y, r к переменной x, y, r формально.
Уравнение (28. 13) переходит в уравнение Лапласа, и вы можете получить потенциал источника, расположенного в точке (0, 0, 0), например. Если это примерно (28. 19), то он будет в том же формате. Как потенциал, в несжимаемой жидкости источник помещен в точку (0, 0, 0). Поэтому можно предположить возможность следующего вида: Ф (*, у, г — Представляет собой сжимаемую жидкость в результате перекрытия потоков параллельно оси x к бесконечно малому источнику интенсивности, расположенному в точке (x , r).
Поскольку уравнение (28. 13) является линейным, сумма выражений в виде Различные (x y’, r’) и c также будут решением (28. 13). Кроме того, решение представляет собой функцию, полученную путем дифференцирования правой части (28. 21). Теперь можно использовать потенциал вида краевой задачи газовой динамики. В силу специфики, речь идет об обтекании крыльев конечного размера.
