Затопленные струи.

Оглавление:

Это изображение имеет пустой атрибут alt; его имя файла - image-10-1.png

Затопленные струи

Затопленные струи. При перетекании в неподвижную однородную жидкость (рис. 12.1) струя постепенно spreads. In первый участок струи, плоскость скоростной фигура считается прямоугольником. Усредненные контуры границ струи просты. Вблизи границы формируется струйный пограничный турбулентный слой. 239. Пульсация и смешение интенсивных скоростей приводят к тому, что происходит обмен импульсом между струей и окружающей жидкостью, что заставляет струю замедляться, расширяться и в то же время переносить часть»внешней»жидкости.

На границе окружающей неподвижной жидкости и струи образуются вихри, а поверхность струи»разрыхляется» вдоль границы. Людмила Фирмаль

Давление по длине струи остается постоянным и равно давлению в окружающем пространстве. Величина перемещения струи по длине также не изменяется. В центре струи находится реактивное ядро с определенной средней скоростью, выходящее из сопла и на определенном расстоянии от него. it. As пограничный слой увеличивается в поперечном размере, толщина сердцевины уменьшается. Тогда ядро с равномерным распределением скоростей исчезает. Участок, в котором это происходит, называется переходным и отделяет начальный участок струи от основного section. In основной раздел, скорость вала уменьшен.

Если вы сделаете угол расширения границы струи p в основном сечении и в первом сечении одинаковым (по сути, несколько разным), то, удлинив внешнюю границу основного сечения, вы найдете пересечение, так называемый Полюс потока (точка 0).Поперечная составляющая скорости струи всегда заметно меньше продольной составляющей. Расширение струи зависит от структуры и точности турбулентного эо на выходе из сопла (сопла), а также от формы поперечного сечения струи. Угол разброса характеризуется величиной P, а в осесимметричной струе (рис. 12.2, а) 1§рос= 3,4 а, (12.1） Для плоской струи (рис. 12.2, б） 18 Рыльский = 2,4 а,(12.2） Где а-коэффициент, характеризующий влияние турбулентности струи на расширение.

Было установлено, что фигуры и/или основной части струи являются одинаковыми, то есть одинаковыми значениями относительных координат g / x, относительных скоростей и/или скорости движения струи. Линейность границы струи связывается с соотношением yy = L. растет и b = x1drpl (x отсчитывается от полюсов струи).Поэтому во многих случаях профиль безразмерной скорости (фиг.） у’itah = ф(г / гг)и U / itah = ф(г / Б). Поскольку трудно определить точные границы струи, то есть геометрическое положение точки с m = 0, мы будем использовать точку с 0.5 itah в качестве опорной точки, от которой отсчитывается координата r. И затем… И/ Итах〜(2/20. 5), (12.3） Где 2O, 5-расстояние от оси струи до точки s = 0,5 itah.

Если интенсивность турбулентности низкая, a = 0.066-g-0.08, за сеткой, которая специально нарушает выходной поток, и a»0.27.В среднем для малых осесимметричных струй Е0 они принимают 0,07 Н-0,08″. в плоскости струя равна 0,09-b0. 12. Рассмотрим, как изменяется продольная скорость (по координате x) вдоль длины струи (рис.12.2).Да, это так. 16-788. 241. начинается: u0-скорость ядра, Itah-максимальная скорость внешнего реактивного сечения (по оси) исходного сечения. r0 и b0-радиус и половина высоты начального (выходного) сечения струи. ghr-граничный радиус струи различной длины; B-высота плоскости струи (вдоль оси 02). ro-плотность жидкости в выходном сечении.

Теоретически в основном сечении известно, что максимальная скорость на оси круговой струи изменяется в соответствии с гиперболической зависимостью. Людмила Фирмаль

На рис. 12.3 показана универсальность безразмерной диаграммы скорости. Определите закономерность изменения максимальной скорости на оси струи по длине основного сечения. Ита-сот!/ ГГР «сот!/ *. (12.4） Формула вида (12.4) была опубликована в 1918 году в А. Ya. It впервые был приобретен Миловичем. РМ ^ га = 3. 28u0 / itah. (12.5)） 242. В начале основного участка, то есть на переходном участке, ядро потока исчезает, а L0—PM *граничный радиус gr. Пер-3.28 / д. (12.6） Для рассматриваемой осесимметричной струи(12.1) ’ ггр = 3.4 ал;. (12.7） Из (12.5), учитывая (12.7)、 itach /и o-3. 28g0 / 3.4 топор = 0.96 G0 и / топор.

Затем расстояние от полюса струи до поперечного сечения * в = 0. 96g0 / я,(12.9） От Павла до первого раздела х0-0. 29g0 / а. (12.10） Длина первой секции струи (от первой секции до переходной） / нач =• ’■в-* 0 = 0. 67g0 / А. (12.11） (12.12)） Раздел I Если мы посчитаем расстояние от инициалов (рис. 12.2), то получим из(12.9)и(12.8 Х = я + х0 = я + 0.2 9r0 / п; Itah __ 0.96 ГД как U0 в(/ + 0. 29g0 / а） Или Птах 0. «Про АССА + 0.29」 Таким образом, наблюдается уменьшение максимального значения гиперболической зависимости с увеличением расстояния вдоль оси OX основного сечения. Формулы(12.12)является Г. Нет. Она была приобретена Абрамовичем. Это выражение является (12.13） Itah __ б.48. У0 в + 0. 145y0 / / я * Где c (o-диаметр выходного сечения струи (c?0 = 2r0.）\ Г. Нет. Длина начального участка по Абрамову

Смотрите также:

Курсовая работа по гидравлике

Возможно эти страницы вам будут полезны: