Оглавление:
Движение с очень большими сверхзвуковыми скоростями. Гиперзвуковые течения и обтекание тонких тел
Движение с очень большими сверхзвуковыми скоростями. Гиперзвуковые течения и обтекание тонких тел. В современной газовой механике, которая занимается скоростью порядка нескольких километров в секунду, существует множество теоретических и практических вопросов, требующих изучения движения газов при очень больших значениях числа М.
В § 14 и§ 19 мы уже обращали внимание на некоторые характерные свойства движения, которое является Моо>1. В разделе мы остановимся на общих закономерностях таких движений. С.В.Валландер (1949) доказал, что существует независимо от Мoo, чтобы ограничить состояние потока, которое происходит с очень большим М).
При помещении обтекаемого объекта в газовый поток с определенной скоростью образуется сильный разрыв, после чего начинается вихревое обтекание объекта. Людмила Фирмаль
Мы покажем, как это можно получить в плоском случае. Движение описывается уравнением Бернулли. Непрерывные уравнения, которые могут быть получены в виде (9. 2).
Смотрите также:
Решение задач по гидромеханике
Уравнение (23. 4), (23.5) содержит 3 безразмерные функции: vx, vy, lnО, за исключением 1 безразмерного параметра М0 последний может быть проигнорирован, для М>1, член, который его содержит. Но отсюда было бы поспешно сделать вывод, что наше движение не зависит от М с очень большой Моо.
Фактически, поведение функции еще не известно, учитывая граничные условия. Определение ф, как известно, тесно связано с формой разрыва. Граничные условия всегда должны фиксироваться на поверхности тела и поверхности зазора. На дискретной поверхности можно написать что-то вроде этого (например, см. (22.19)) .
Смотрите также:
Это является важным обстоятельством, что из-за сверхзвукового характера течения форма поверхности вдали от тела не влияет на течение вблизи головы тела. На течение вблизи тела влияет только ограниченная, наиболее интенсивная часть ударной волны. Он будет ненулевым.
Когда обтекая тупой профиль, потому что уменьшается близок к единице. Будет близок к косинусу угла клинового решения 11. Поэтому она всегда достигается в определенной области. Оказывается, что характерным параметром, о котором идет речь, является объем в случае пластин.
Для общего потока вокруг тонкого объекта. Подобные специальные законы. Это было сделано Цзяном для невращательного движения и обобщено в случае движения отверстия дымкой . Попытаемся дать оценку степени различных гидродинамических величин задачи.
В общем случае существует стационарное течение с бесконечной скоростью тонкого объекта, направленное вперед, так что угол между касательной поверхности тела и основной близок к 0. Людмила Фирмаль
Направление оси x вдоль основного потока. Здесь n — норма объекта, m — малый безразмерный параметр (например, относительная толщина объекта, максимальное значение направления потока и угла, образованного поверхностью объекта, максимальное значение cos(n, x) и др.), а буква О имеет, как обычно, другое значение.
Смотрите также:
Случай реального газа. «Идеально-диссоциирующийся» газ.
Естественно распространить эту зависимость на область течения между плоскостью разрыва и контуром. Но в разрывной плоскости существуют соотношения (7. 12), (7. 15). С другой стороны, касательная и скоростная составляющие разрывов непрерывны. Если мы введем эту формулу в (23.11), мы получим уравнение 2-го порядка, из которого мы можем легко найти его.
