Оглавление:
Случай реального газа. «Идеально-диссоциирующийся» газ
Случай реального газа. «Идеально-диссоциирующийся» газ. Если сверхзвуковая скорость очень высока из-за прохождения сильных разрывов, температура может подняться до очень большой величины. Фактически, мы объединяем уравнение (7.10) с (7.15), чтобы получить уравнение для отношения температуры скачка. Для rt в этом случае.
Для идеального газа формула (24.4) соответствует случаю x=0. Уравнение энергии (аналог уравнения (3.4)) принимает вид. В этом случае она выражается в (24.4). Здесь, помимо функций v, p, p, t, полученная сумма также включает в себя a. Это связано с γ конечным соотношением (24.2). Как и прежде, формула (24.5) объясняет тот факт, что по определению энтропии сохраняется энтропия 5-й частицы.
Для частично диссоциированного газа уравнения движения и урав¬нения неразрывности остаются прежними. Изменяется прежде всего уравнение состояния. Людмила Фирмаль
- Следовательно, по непрерывному уравнению (24.5). Используйте (24.3) и (24.4), чтобы получить выражение ds из (24.6) . Еще написать. Мы получаем. Для сравнения, у нас был случай идеального газа ((6. 8), стр. 33. это формула (24.7) жить a = 0.
Посмотрим, как изменяется состояние сильных разрывов в случае диссоциативных газов. Условие (2.12), не изменяется (2.13). Вводя формулу согласно (24.4) 1) вместо u/a, необходимо записать условие (2.17). Мы ограничиваемся рассмотрением стационарного случая Повторное введение количества тепла (стр. 34.).
Смотрите также:
Повторите рассуждения, описанные на стр. 29 (2.16). Аналогично формуле (5.9). Вы можете сделать следующее А теперь, в отличие от того, что соответствует идеальному газу. Вернитесь к плоскому корпусу и отметьте зазор с помощью «1», после прохождения через зазор с помощью «2», укажите значение элемента.
Смотрите также:
Если мы заметим, что мы умножаем (2.12) с nt на скаляр и что это . Умножение на скалярный единичный вектор m. В контакте с разрывными гранями с обеих сторон (2.12), как и в предыдущем случае. Где vx-компонент скорости, находящийся в контакте с разрывом. Перепишите условие (2. 13) в форму и условие (24.7) дается в соответствии с (24.10).
Лайтхилл предлагает анализировать поведение функций после скачка последовательными приближениями. Людмила Фирмаль
Как и в случае с идеальными газами, соотношение (24.9) (24.12) связывает 5 величин. К ним следует добавить (24.2). Анализ формулы (24.9) — (24.12) несколько облегчается тем, что мы всегда можем рассмотреть интересующие нас сегодня случаи возникновение диссоциации-ничтожно малыми по сравнению с величинами, соответственно.
Смотрите также:
Движение с очень большими сверхзвуковыми скоростями. Гиперзвуковые течения и обтекание тонких тел
Чтобы показать это, мы снова вернемся к рисунку. 76. Даже при незначительной диссоциации необходимо предположить, что если a = 0, 05, то t2/td> 0, 0475. Но тогда, по (24.8), t/ud = wa (4 + a) + s = 0. поэтому до (24.12) Формула (5.14) становится более громоздкой зависимостью.
