Диффузия вихрей в вязкой жидкости

Диффузия вихрей в вязкой жидкости

Диффузия вихрей в вязкой жидкости. В идеальной несжимаемой жидкости вихрь не возникает и не разрушается (см.§ 5.8). Вязкая жидкость имеет явление, называемое вихревой диффузией. Рассмотрим это явление на простейшем примере линейного одновихревого движения поля (плоская задача), которое в первый момент характеризуется IV циркуляцией. Вязкая жидкость. Предположим, что действие нити исчезает при 1 = 0.Есть неустойчивые движения. Итак, в точке I = 0 существует поле скоростей в неограниченной массе жидкости. Триста один ig = 0; u0 =Γ/(2π); ig = 0.

Эти соотношения являются начальными условиями для решения нестационарной задачи вихревого типа Людмила Фирмаль

• In при отсутствии твердых границ или других возмущений естественно предположить, что все времена движения равны u = u = 0, то есть что частицы движутся по окружности trajectory. So, если пренебречь влиянием массовых сил(например, предполагая, что вихревая нить перпендикулярна), то движение можно описать уравнением Навье — Стокса (5.14) в цилиндрических координатах. Вихревой Вектор 4（ В случае криволинейных координат и цилиндрических координат Нг=Н2= 1, не= R, а также в том, что u = = u = 0 в рассматриваемом случае уравнение выражает вихрь.

• Решение этого уравнения можно найти с помощью размерного метода. Искомая функция должна должна зависеть от CP параметров r, i, y, но кроме того, она должна включать в себя круговую г0, которая прямо пропорциональна размеру вихря H. следовательно, решение можно найти в виде: = = 00Φ(р*, в). Согласно теореме L (см. Главу 5), связь между (π+ 1) равна ОЗУ (n 1 = 5) можно представить как отношение между (n H-+ 1-k) безразмерными величинами. Где k-количество величин. С независимым dimensions. In в этом случае k = 2, поэтому kaTs 302 только r и я имеем независимые измерения. n + 1 _ _ _ k =.

Это заключается в уменьшении вектора угловой скорости и распространении во времени зоны влияния одиночного вихря с полным затуханием вихря в пределе. Людмила Фирмаль

• При формировании параметров без 3-х измерений、 Т = ТК ’Б»■*) ■ Поэтому желаемое решение должно быть в виде: Поэтому, учитывая Мы установили теорему собой! Используя теорему 1 О корректировке адреса? G и общая интенсивность вихря Если область окружена кругом 2 / 102Х4Х / −4 ″ ЛЧ.(1-’ Тираж того же круга G-2, хотя в ближайшем будущем тираж、 И уравнение Стокса G-2 / от И= _2 ^±. Первый момент 1 = 0 и= 2LH» / g. So что это^распределение скорости совпадает с распределением, указанным в условии.

Смотрите также:

Учебник по гидравлике

Возможно эти страницы вам будут полезны:

1. Постановка общей задачи о ламинарном установившемся течении в цилиндрических и призматических трубах. Течение в кольцевой трубе.
2. Ламинарное течение между соосными вращающимися цилиндрами.
3. Приближенные уравнения для малых чисел Рейнольдса. Плоские ползущие течения.
4. Течение вязкой жидкости в тонком слое переменной толщины. Уравнения Рейнольдса для смазочного слоя.