Местные потери напора

Местные потери напора

Местные потери напора. Рассмотрим типичный пример локального гидравлического сопротивления в режиме турбулентности и движения давления, вызванного изменением площади поперечного сечения потока (см. пункты 1-6 ниже) или изменением направления потока. Как правило, коэффициент локального сопротивления можно определить экспериментально. 1.Внезапное расширение трубы. Движение жидкости под давлением происходит в трубе, сечение которой резко расширяется от области О) 1 до области о) 2(рис. 9.2). при достаточно высокой скорости в узкой трубе поток точки расширения отделяется от ограниченной сплошной стенки, образуя попутный поток, который постепенно expands.

На определенном расстоянии от края расширения транзитная струя встретится с участком u. между стенкой трубы и поверхностью транспортной струи жидкость медленно вращается, образуя вихрь. Граница между транзитным потоком и областью водоворота представляет собой неустойчивый интерфейс, положение которого изменяется. На этой границе происходит интенсивное вихреобразование. Пульсация скорости на границе раздела транспортной струи и вихревой области, по-видимому, увеличилась по сравнению с равномерным движением турбулентного тангенциального напряжения при интенсивном смещении вихрей.

В зоне местных сопротивлений происходит обтекание местных преград с возникновением водоворотных зон и интенсивным обменом частицами жидкости между основным потоком и этими зонами. Людмила Фирмаль

• Через интерфейс, жидкость обменена от проходя потока к зоне Вортекса, или наоборот versa. As в результате закрученная жидкая масса с границы транспортной струи проникает в поток, а трение постепенно подавляет вращение. Вследствие образования бурных вихрей на границах транспортной струи и последующего гашения вихрей происходит потеря давления при очередном быстром расширении. Коэффициент местного сопротивления можно найти приблизительно аналитически. Создайте уравнения Бернулли для сечений AB и CO, граничащих с выбранным отсеком ABCO. r \ −22 + (P1 —P2)/ p0 выражается как средняя скорость и o2.Примените теорему импульса к массе жидкости, заключенной в секции AB и SD.

Благодаря этому изменение импульса этой массы в единицу времени равно сумме проекций в направлении движения (по оси потока) внешних сил, действующих на ту или иную систему. Рассмотрим проекцию внешних сил на ось flow. In поперечное сечение AB поперек большого диаметра сразу после укрупнения, давление Ij = p1C01 и сила действия кольцевой стенки с площадью w2-co1, действующие на поток= P1 (cog-01), действуют в направлении потока. Сумма этих сил D + # = P \ a> 2. Давление в поперечном сечении СД направлено против движения.22в= = 22со2.Из-за малой длины выделенного отсека проекция силы трения на боковую стенку отсека игнорируется.

• Проекция силы тяжести в направлении движения C cos9 =p§(021 cos9 = rda) 2 {21-22). Таким образом, сумма проекций внешних сил в направлении движения равна (РХ-Ра)+Р0<sup class=»reg»>®</sup>2Д » Р2). (5.28 а) с учетом приращения импульса массы выбранной жидкости、 Р <2 (А2 В) а \ = па= па> 2 Б2 {а> С2-а! \ Сумма проекции внешних сил в направлении движения и приращения импульса равна: (РХ-Р2)<sup class=»reg»>®</sup>2+ П#Д С2-Р2) = рсо2 У2(А2 и 2Уменьшите и примите и напишите 04 = 0: 2 = a ’ Мы-Ыы) называем скорость потерянной、 Потеря давления при быстром расширении равна скорости напора, соответствующей потерянной скорости. Эта формула платы и была введена при рассмотрении потерь энергии из-за воздействия неупругого материала, следовательно, потери/гв.

P также можно назвать ударной потерей. Потеря давления Nv. r можно выразить как: Непрерывность П1Й1= 02 * 02, ТО С. С.-（ Или Потому что мы можем представлять уравнения В то же время Или Эксперимент показывает, что для Ke1 == Y] 11/1> 5-103 коэффициент сопротивления при быстром расширении зависит только от соотношения площади wc и coh. Если Ke1 мал, то указанный коэффициент можно считать зависимым от Ke1,а если Ke1 уменьшен, то коэффициент^.^Роста. 2.Выход из трубы к фиксатору (резервуар, бассейн, резервуар) является частным Рисунок 9.1.

Этот процесс обмена частицами жидкости является основным источником местных потерь энергии. Людмила Фирмаль

• В этом деле (Рисунок 9.3) уравнение коэффициента сопротивления при быстром расширении может быть использовано(9.5） Потому что©2 в этом случае намного больше, чем ss. Шаг за шагом расширение (рис.9.4) (расширение конической или призматической переходной или диффузионной пластины). в расчетах потери давления в диффузоре часто делят на потери, связанные с расширением площади поперечного сечения расширения и потери по длине диффузора LDL. Таким образом, коэффициент сопротивления DIF условно делится на коэффициенты расширенного сопротивления^ p и^ dl.

В этом случае коэффициент сопротивления обычно относится к скоростной головке первой секции. Далее усеченный конус Куда? Н ^ Г ’ o)] и м2-площадь поперечного сечения трубы до и после расширения: n = W2 / t-степень расширения потока (i> 1); K-коэффициент Дарси трубы, ведущей к диффузору. Коэффициент комиссия в соответствии с таблицей. 9.1. Это зависит от угла центра (угол конусности) 0. уравнение для ^ dl было найдено аналитически. Когда жидкость движется вдоль быстрого диффузора
Смотрите также:

Курсовая работа по гидравлике

Возможно эти страницы вам будут полезны:

1. Потери напора при неравномерном движении жидкости. Общие сведения.
2. Потери напора на начальных участках.
3. Коэффициент сопротивления системы.
4. Истечение через малое незатопленное отверстие с острой кромкой.