Истечение через малое незатопленное отверстие с острой кромкой

Истечение через малое незатопленное отверстие с острой кромкой

Истечение через малое незатопленное отверстие с острой кромкой. Рассмотрим отток жидкости плотности Р через небольшие незатопленные поры из пласта (рис. 10.1, а).Глубина погружения центра тяжести отверстия ниже свободной поверхности равна H (головка). Отток происходит при постоянном давлении. То есть уровень жидкости в баке не меняется. Это возможно, если свободная поверхность жидкости занимает большую площадь(рис.10.1, 6), или если в резервуар подается такой же расход, как и поток, протекающий через отверстие (рис. 10.1, а). То есть, движение будет стабильным.

Малое отверстие определяется как отверстие, максимальный вертикальный размер которого d не превышает 0,1 H. Если это условие выполняется, то скорость верхней и нижней границ струи, вытекающей из отверстия, можно считать одинаковой. Установите давление свободной поверхности жидкости в баке на p0.Утечка происходит в газовой среде ПК с давлением через незащищенное отверстие с острым краем. Траектория частицы искривляется, когда она приближается к дыре. Действующая центробежная сила направляется в формирующую струю. Поперечное сечение струи будет постепенно уменьшаться.

При постоянном давлении скорость потока становится постоянной во времени. Людмила Фирмаль

• После выхода струи из резервуара сжатие продолжается на определенном расстоянии от плоской стенки. Движение жидкости в этой области у стенки происходит неравномерно. Живое сечение потока этого сечения искривлено и постепенно уменьшается. Чем больше расстояние от отверстия, тем меньше кривизна линии потока, а на определенном расстоянии от стенки движение плавно меняется и приближается. Из-за кривизны обтекаемой линии очень трудно изменить давление и локальную скорость сечения струи при сужении. Эксперимент, проведенный Базеном, показал, что при протекании через незамерзшее отверстие с острым краем по горизонтальному дну открытого сосуда в плоскости отверстия избыточное давление в конце отверстия изменяется от нуля до 0,59 р @ ч в среднем отверстии (I-давление).

Локальная скорость, равная центру отверстия и » 0.64 y ^ 2zN постепенно увеличивается до 2§N в конце hole. At в то же время Сумма определенной кинетической энергии с определенным потенциалом всех точек плоскости поперечного сечения отверстия остается практически постоянной. p / p§+и * / 2§= const Можно ли предположить, что движение плавно меняется, сечение струи, ближайшей к отверстию, находится на расстоянии около 0,5?От внутренней поверхности стенки резервуара. Эта секция называется секцией струйного сжатия. Скорость во всех точках уплотненного биомедицинского участка можно считать параллельной и одинаковой из-за небольшого отверстия.

• Степень сжатия это отношение площади живой части сжатого сосуда к площади отверстия, которое включает в себя следующую формулу: е-(ОС /(г.(10.1） Под уплотненным участком площадь живого сечения струи изменяется слабо, и жидкость движется в виде компактного потока. Из-за того, что струя насыщается воздухом (аэрация), на достаточном расстоянии от отверстия струя начинает дробиться и терять свою компактность. Чтобы получить формулу для определения скорости и расхода, примените уравнение Бернулли (5.21).Создается для участка, где движение считается плавно меняющимся. Выберите секцию a-a резервуара (см. рис. 10.1, a, b) и секцию сжатия C — C jet.

На участке сжатия давление не распределяется по гидростатическому методу, так как оно составляет p = const1.Но для небольших отверстий этим можно пренебречь, и соотношение 2 + p /p§ ’= const1 справедливо в пределах поперечного сечения. Горизонтальная опорная плоскость удобно прорисовывается через центр сжатого изображения 201. Раздел. И затем… Ч ±+ = 0 + + В (10.2） Где H-глубина погружения центра тяжести выходного отверстия стенки резервуара. p0 и p0-давление в выбранных точках в сечениях A_A и C_C. H0 и ac средняя скорость движения жидкости в сечениях A — A и C — C соответственно. a0 и a0-коэффициенты Кориолиса секций A_A и C_C. / gtr-потеря давления в секции между секциями A — A и C-C.

В этом случае линии течения и траектории движения частиц жидкости совпадают. Людмила Фирмаль

• Здесь представлены удельные потери энергии(в данном случае локальные потери). Здесь o. k-коэффициент потерь при вытекании из отверстия с острой кромкой. Если перевести известную сумму слева от формулы (10.2), то она будет выглядеть так: В соответствии с уравнением неразрывности рассмотрим nccoc-или mustache = UoCyo («o-площадь поперечного сечения резервуара A — A»).、 В большинстве случаев в практике гидротехники наблюдается отток из емкости или резервуара в атмосферу свободной поверхности Р0 =rat (10.1.6), то есть Р0 = Pc =rat (Р0 =rat).

Затем вы получаете 0c = FoK ^ H для средней скорости сжатого участка. (Ю. Зет.） Куда? Фп = 1 (Yu. Za） Ва0+?О. н» о（еоэ / со0）3 202. Этот элемент называется коэффициентом скорости. Рассмотрим и определим расход (10.1） Я■= чо нам =да. (10.3) при использовании、 C} = ec0 и K2cN Или С= / Л0(0, (10.4） Где co-произведение коэффициента сжимаемости e и коэффициента скорости φ0 и называется коэффициентом потока. Если мы знаем коэффициенты k и φ0, ω и ω0, мы можем рассчитать расход<3 в соответствии с (10.4). Коэффициент скорости φ0 отражает влияние распределения скоростей в сечении сжатия

Смотрите также:

Курсовая работа по гидравлике

Возможно эти страницы вам будут полезны:

1. Местные потери напора.
2. Коэффициент сопротивления системы.
3. Конструирование и расчет аксиально-поршневого насоса с торцевым распределителем
4. Техника с гидравлическими приводам