Оглавление:
Основы теории цилиндрического подшипника скольжения
Основы теории цилиндрического подшипника скольжения. Рассмотрим движение тонкого слоя смазки между 2 цилиндрами, расположенными эксцентрично.1 из цилиндров (внутренние) вращаются с постоянной угловой скоростью (рис. 8.11).Предполагается, что движение является плоским и устойчивым ламинарным изотермическим. bearings. It может быть решена на основе двухгармонического уравнения, то есть при учете всех вязких членов уравнения движения. Такое решение может быть принято в форме Н. Е. С. Жуковского. А. дано Чаплиным. Для простоты рассмотрим решение приближения Зоммерфельда на основе уравнения Рейнольдса. Поскольку фактическая толщина смазочного слоя подшипника очень тонка по сравнению с радиусом цапфы, можно игнорировать кривизну цапфы и опорной поверхности, Выбирая координатные оси, как показано на рисунке, при объяснении движения смазочного слоя.
Такие задачи являются самыми простыми среди различных задач, составляющих гидродинамическую теорию смазки скольжения. Людмила Фирмаль
- 8.11 и 8.12 в этом случае граничные условия и, следовательно, распределение скоростей внутри слоя будут такими же, как и в случае плоского клиновидного слоя, рассмотренного в предыдущем разделе. Скорость в слое 8.12 в связи со схемой, показанной на рисунке, представлена формулой (8.36). После интеграции, не(8.46)、 Из Формулы(8.49) знак разности p (0)-p0 определяется знаком zt 0.То есть p(0) p 0 равно 0 0 0 l, p(0)-p 0 0 равно i 0 0 0 0 2l. распределение избыточного давления p© p0 на поверхности цилиндра показано в виде полярной диаграммы на рисунке. Очевидно, что такое распределение давления должно создавать чистую силу, которая не равна нулю. Эта сила обычно направлена к осевой линии (прямая линия через центр 02 и Og).
- На самом деле из Формулы(8.49) можно увидеть следующее. В результате сумма проекций на осевую линию осевой линии всех основных давлений[p (9)-p0] xx(рис. 8.14) будет равна нулю. Это означает, что результирующее давление перпендикулярно центральной линии. Величина этой силы, рассчитанная для каждой единицы длины журнала, определяется интегралом. Значение П («) = * (2a2 + 1) 1 / a * 1 зависит только от параметра A и играет роль коэффициента силы P. закономерность его изменения показана на диаграмме. 8.15.Академическая среда. S. Из хода кривой видно, что p = 0 для°. неограниченное увеличение a означает уменьшение эксцентриситета, т. е. * ■0. С Яд. п-6p5o /?、» Уменьшение p при постоянной окружной скорости цапфы означает уменьшение несущей способности подшипника или подшипника capacity. In коаксиальное расположение цапф в подшипнике, Р = 0.
Согласно исследованию Лейбензона, часть кривой, построенной ломаной линией, относится к значению а, где происходит разделение смазочного слоя и нарушается непрерывность потока. Людмила Фирмаль
- Однако если P велико, то значение p невелико. Основная сила трения x0 (1x поверхности вала имеет направление, показанное на рисунке 8.14.Общая проекция в направлении центральной линии, равна нулю. То есть результирующая сила трения перпендикулярна этой линии. Сила и момент трения определяются интегралом. Из этих формул видно, что сила и момент трения составляют величину порядка b-1, а давление P-порядка 8_th. In в связи с этим при определении суммарной несущей способности сила трения пренебрежимо мала. Введем условный коэффициент трения[= P ^ 1P. используя формулы Pu и P, можно легко проверить следующее: Очевидно, что a-/ 2 определяет величину окружной скорости V оси, где коэффициент трения при данной нагрузке P минимизирован. Также-как * °°(эксцентриситет уменьшается), формула (8.50) является Н. П. заметим, что мы перейдем к формуле соосного расположения цилиндров Петрова (8.19).
Смотрите также:
Возможно эти страницы вам будут полезны:
- Течение вязкой жидкости в тонком слое переменной толщины. Уравнения Рейнольдса для смазочного слоя.
- Плоский клиновидный смазочный слой.
- Численные методы решения уравнений Навье-Стокса.
- Ламинарный пограничный слой. структура течения и его основные параметры
