Оглавление:
Переходная проводимость
В главе, посвященной переходной проводимости «линейные электрические цепи» (§14), ток i любой ветви цепи может быть выражен как произведение напряжения U на входе цепи, либо само по себе, либо по взаимной проводимости g Это говорит.
- Это соотношение также эффективно в переходных условиях. Если постоянное напряжение U (или emf.E) включено на входе схемы в момент времени t-0, то ток i (t) этой ветви схемы является
постоянным напряжением U и проводимостью g (0 :). Людмила Фирмаль
В переходном процессе проводимость является функцией времени. Это отражается в том факте, что время / указано в скобках; g (Z) называется транзитивной проводимостью. Та же единица измерения (сим), что и у «нормальной» проводимости.
Если U равен 1 v в уравнении (10.62), i (t) = g (t). Ток в любой ветви цепи численно равен току этой ветви i (t), когда цепь подключена к постоянному напряжению 1 В; g (t) имеет два индекса Это возможно
- Я говорю о внутренней проводимости перехода ветви, число которой соответствует номеру, указанному в индексе, но если индекс отличается, я говорю о проводимости между ветвями, которые пронумерованы в индексе.
Таким образом, например, если первая ветвь содержит источник постоянного напряжения U при нулевых начальных условиях, ток первой ветви Z ^ f) = £ / gn (/), а ток третьей ветви Z3 ( /) = Проводимость перехода может быть определена по проекту.
Или опытным путем. Людмила Фирмаль
Решение о вычислении gkk (t) с использованием классического или операторного метода обнаруживает ток k-ветви, если k-ветвь содержит источник постоянного напряжения. При определении gk.m (t) ток k-ветви обнаруживается, когда постоянное напряжение U подключено к t-ветви.
Кроме того, полученное уравнение предполагает, что U составляет 1 дюйм. При экспериментальном определении переходной проводимости соответствующий ток ветви Z (Z) детектируется осциллографически. В § 1 & доказано, что это свойство вытекает из симметрии определителя системы относительно главной диагонали.
Аналогично можно доказать, что операторный образ проводимости gkm (p) равен операционному изображению gmk (p). Однако, если два переходных изображения проводимости равны, сама переходная проводимость одинакова.
То есть (а) уравнение (а) показывает, что переходный процесс расширяется по теореме взаимности. Для переходных процессов теорема взаимности формулируется следующим образом (схема «скелет», рисунок 325) .
В линейных электрических цепях em () переходной kt ветви ветви ** (/), вызванной включением ЭДС t) (рис. 325, а) вызвано включением ЭДС, переходного тока t-ветви <<, равной (/) ^ (0 в / г ветви (рис. 325, б), В случае /) Рис. 325
Смотрите также:
| Формула разложения. | Понятие о переходной функции по напряжению. |
| Вывод формулы разложения. | Интеграл Дюамеля. |
