Различные формы уравнения Бернулли. Скорость распространения малых возмущений в газе

Различные формы уравнения Бернулли. Скорость распространения малых возмущений в газе

Различные формы уравнения Бернулли. скорость распространения малых возмущений в газе. Уравнение Бернулли изолированного потока идеального газа (см.§ 5.7） 「* Два 。 k = SOPB! А-1П Он широко использован в нескольких форм в Газе dynamics. By заменив в нем соотношение P / p уравнением состояния на CT, получим 1 из них. tg + T = T = sopz4-(11 * 19） Из этой формулы следует, что по мере увеличения скорости газового потока (ускорения) температура уменьшается, и 412 Торможение будет усиливаться. Характер этого изменения температуры*обусловлен теплоизоляцией процесса. А если подумать о выражении энтальпии «СРГ» Т = Т /?Семь * Выражение (11.19) выражается в следующем виде (+s2 / 2 =заморожено!、 Соответствует формуле сохранения энергии(11.6). Принимая во внимание адиабатическое движение газа с трением, следует отметить, что уравнение Бернулли (11.19)справедливо и в этом случае case. In Таким образом, сумма+и 2/2 не изменяется.

Дело в том, что часть механической энергии тратится на преодоление силы трения, но она преобразуется в тепло, которое увеличивает внутреннюю энергию. Людмила Фирмаль

• Для получения других форм, обычно используемых в газовой механике, уравнение Бернулли определяет скорость распространения малых механических возмущений в Газе. gas. To для этого рассмотрим заполнение стационарного газа в цилиндрическую трубу с площадью поперечного сечения 5 справа от поршня (рис. 11.1).Стационарными параметрами газа являются p0 и pn. Когда поршень уведомляется о внезапном малом смещении со скоростью u, газ сжимается перед поршнем, увеличивая давление & P-p1-Po и плотность Ap = pg-p0.Возмущения распространяются в Газе с постоянной скоростью a, покрывая область x во времени и распространяясь до расстояния xx-aL1 между временем M. частицы газа в зоне уплотнения получают скорость ig piston. To определив скорость распространения возмущения, а, воспользуемся законом сохранения массы и изменением импульса. В объеме, ограниченном моментом/ + A /секции 1 и 2, масса будет равна px5Le = p 15shK. Эта масса должна быть равна сумме начальной массы этого объема pj & 1x = p05a 1 /и массы P ^ cZ, введенной в него.

• Уравнение для изменения импульса выбранного жидкостного отсека имеет вид. Уберите скорость u1 из уравнений (11.20) и (11.21) (ar = {Px-Po)/get (P1-Po). Когда изменение давления DP и соответствующее ему изменение плотности DP малы, они становятся бесконечно малыми. О2 = Ф / F или A -/ ф / ф. (11.22） Из физики известно, что акустические (звуковые) волны являются непрерывными малыми сжимающими силами и разрежением упругой среды, поэтому полученная формула выражает скорость распространения звука в Газе. Обратите внимание, что все аргументы в выводе действительны и в других эластичных средах. Поэтому выражение (11.22)представляет скорость звука таких носителей. Особенно если среда с малым сжатием следует закону крюка(см. Главу 1） для f / p = dp / 8 или f / f =#7p выражение (11.22) принимает вид И…? В частности, это выражение подходит для капельных жидкостей.

При распространении малых возмущений в газе сжатие или разрежение происходит очень быстро, поэтому теплообмен между частицами не успевает произойти, и процесс протекает адиабатически. Людмила Фирмаль

• То есть связь между плотностью и давлением выражается адиабатическим уравнением п / п * = с Если вы дифференцируете это уравнение, вы можете увидеть ф / ф = cr1r. В результате, в случае газа, скорость звука или скорость распространения малых возмущений А = / Ф / Р = / ах. (11.23） Из Формулы (11.23) можно сделать вывод, что скорость звука газа зависит только от его молекулярной структуры и температуры и не зависит от условий движения. Затем напишите уравнение Бернулли(11.19) в виде: ia / 2 + a21 (k-1)= const.!(11.24） С увеличением скорости адиабатического газового потока скорость звука в нем уменьшается, а с уменьшением-увеличивается. Конечно, эта зависимость скорости звука от скорости газа есть не что иное, как результат изменения температуры газа с изменением потока velocity. It следует также подчеркнуть, что в левой части уравнения (11.24) скорость звука а относится к одной и той же точке (или поперечному сечению) скорости и газового потока, в котором происходит течение, то есть представляет собой локальную скорость звука.

Смотрите также:

Учебник по гидравлике

Возможно эти страницы вам будут полезны:

1. Кавитация.
2. Некоторые термодинамические соотношения.
3. Параметры торможения и критическая скорость. Изоэнтропические формулы.
4. Изменение параметров газа при течении по трубе переменного сечения.