Теорема о моменте количества движения. Закон площадей

Теорема о моменте количества движения. Закон площадей

• Из уравнений движения можно вывести теорему, аналогичную предыдущей теореме о моментах импульса. 2 Уравнения в d2y в преобразование уменьшается до 1 хм ут = ху ых. Вы можете написать: ху ух То есть производная по времени от момента импульса Для любой оси оси Oz , равной моменту результата всех сил, приложенных к точке Та же ось. Из этой теоремы мы получаем первый интеграл уравнения движения в случае xY yX = b, то есть когда результат действия силы, приложенной к точке массы, всегда находится в той же плоскости, что и ось Oz. Этот интеграл является dt Это очень простая геометрическая фигура.

Один из концов закреплен в точке А, другой проходит через бесконечно малый блок, находящийся на такой же высоте как и точка А, и затем свободно свешивается. Людмила Фирмаль

Интерпретация, то есть Пусть P проекция движущейся точки M на плоскость xy, а PQ начальное положение этой проекции. Рассмотрим проекцию локуса и секторов, разделенных 2 радиусами OPQ и OP. площадь этого сектора, которая отсчитывается в направлении положительного вращения вокруг оси O = для ды ДХ. Таким образом, предыдущее уравнение принимает вид: Где закрепить з = ЗС 0. Другими словами, площадь S пропорциональна времени, в течение которого она была described.

• В этом случае говорят, что теорема о площади применима к проекции движения на плоскость xy. Постоянная площади C в предыдущем выражении равна 2 кратному отношению площади, описываемой радиус вектором OP. To время, потраченное на это. То есть она определяется начальными условиями. То есть в начале движения величина m равна величине, взятой моментом U начальной скорости. Против оси Оз. И наоборот, если теорема о площади применима к проекции движения на плоскость xOy относительно точки O, то сила находится в той же плоскости, что и ось Oz. Уравнение г = с После того, как дифференциация принимает форму ху ух = 0. Откуда Образцы. Центральный отряд.

После этого точка Р несколько смещается по горизонтали таким образом, что она приближается к вертикали и переходит в точку М. Людмила Фирмаль

Предположим, что составная F сил, приложенных к точке, является центром, то есть ее направление всегда проходит через неподвижную точку O. применяется проекция движения каждой из 3 координат planes. In в этом случае траектория находится в плоскости, проходящей через центр force. In факт, есть 3 уравнения Эй Умножьте их на x, y, z и сложите А Ру Ч КЗ = О То есть, уравнение плоскости, проходящей через точку О.

Смотрите также:

Решение задач по теоретической механике

Естественные уравнения (Эйлер)	Теорема кинетической энергии
Теорема о проекции количества движения	Устойчивость равновесия свободной материальной точки. Доказательство Лежен-Дирихле