Оглавление:
Условия на грани раздела двух диэлектриков с различными электрическими проницаемостями
Состояние границы раздела между двумя диэлектриками с разной электрической проницаемостью. Следующие два условия выполняются на границе раздела между двумя диэлектриками:
- 1. Тангенциальные составляющие напряженности электрического поля Ei = Ev равны. (13.34) 2. Одинаково нормальная составляющая электрической индукции Dln = D.ln. (13.35) Индекс 1 относится к первому диэлектрику,
а индекс 2 относится ко второму диэлектрику. Людмила Фирмаль
Первое условие вытекает из того факта, что потенциальное поле <|) £ d / = 0 вдоль замкнутой цепи. Второе условие является результатом теоремы Гаусса. Указывает на действительность первого условия.
Для этого выберите плоский замкнутый контур mnpqtn (рис. 407) и нарисуйте векторный цикл напряженности поля вдоль него. Верхняя сторона цепи находится в диэлектрике с диэлектрической проницаемостью е2, а нижняя сторона находится в диэлектрике. 407
- Рисунок 408 ron pq, dl равен длине стороны tp, длина 100 Возьмем контур так, чтобы размеры pr и qtn были бесконечно малы по сравнению с dl. Следовательно, интегральная составляющая ((Поскольку она мала, dl на вертикальной стороне игнорируется. R ~ * ** — * ■ *
Компонент φd dl пути mn равен E2dl2-E2tdl вдоль пути pq Eldl1 — Eltdl. В результате появился знак минус: элемент длины пути pq и (cos180е-1), поэтому (j) Ådl = E2t dl-Еиdl-О или Ev = Е26
касательная компонента вектора Et направлены в разные стороны Людмила Фирмаль
По этой причине очень маленький параллелепипед выбирается непосредственно перед разделением двух сред (рис. 408), потому что нет свободного заряда (рассмотрим случай, когда на границе существует свободный заряд) < d? = o,
поток вектора D через верхнюю поверхность области ds равен ds2-D2n ds, поток через нижнюю поверхность DtdSi ^ D ^ dsj ^ cos 180 ° = = Dlnds; | dsj = |
В результате φD Ds = -Dln ds + D2n ds-0 или ~ ^ 2n-2, если на границе раздела двух сред имеется плотный свободный заряд (это происходит очень редко )) ΦD ds-D2n ds-ds-ods, т.е. в этом случае D2rt-Dlff = a (13.36)
То есть, если на границе раздела двух сред имеется свободный заряд, нормальная компонента вектора D свободна от границы раздела Скачок на значение плотности заряда, возможность работы (см. Стр. 534)
Потенциал не прыгает на границе раздела между двумя средами.
Смотрите также:
| Расчет полей по методу сеток. | Теорема единственности решения. |
| Моделирование полей по методу электрических сеток. | Общая характеристика задач электростатики и методов их решения. |
Если вам потребуется заказать решение по электротехнике (ТОЭ) вы всегда можете написать мне в whatsapp.
