Оглавление:
Законы сохранения количества движения
- Закон сохранения импульса системы получен для характеристик силы, действующей на точку, как частный случай теоремы об изменении импульса системы в соответствии с характеристиками системы внешней силы, приложенной к рассматриваемой механической системе. , В этом случае внутренние силы могут быть произвольными, так как они явно не влияют на изменение импульса системы. Возможны два особых случая. 1.
Если векторная сумма всех внешних сил, приложенных к системе, равна нулю, т. Е. £ Г1е | = 0, из теоремы об изменении импульса системы, например, в виде (13) Q = const (16) Этот закон (точнее, частный случай теоремы) формулируется следующим образом: если главный вектор внешней силы системы равен нулю, импульс системы постоянен по величине и направлению. Согласно этому закону в проекции на координатную ось 2 «» ^; 2, = C2; Q = C3, (16 ‘) Ct, C2 и C3 являются постоянными значениями. Соотношения (16) и (16 ‘) включают производные, которые не выше первого порядка координат момента времени, и не включают производные второго порядка этих координат.
С целью уточнения особенностей решения второй основной задачи динамики с прикладными значениями рассмотрены решения как для линейного, так и для криволинейного движения материальных точек. Людмила Фирмаль
Поэтому эти соотношения являются первыми интегралами дифференциальных уравнений системы (3). 2. Произвольные координатные оси Ox, r основного вектора внешней силы. E. Если проекция на DG1x = 0 равна нулю, из (13 ‘) bx = const (17) Уравнение (17) является законом сохранения системной проекции импульса. Если проекция любого главного вектора внешней силы системы на любую ось равна нулю, Проекция импульса на одну и ту же ось является постоянной. Принцип реактивного движения объясняется применением закона сохранения импульса системы.
Например, предположим, что ваша система состоит из твердого тела с двумя неподвижными соединениями, не имеющими внешних сил. Во-вторых, в рассматриваемой системе импульс всегда постоянен и равен нулю. Предположим, что во время взрыва сквиба скорость vt сообщается первому объекту массой L / 1. Далее скорость второго объекта массой M2 определяется из закона сохранения импульса. Q = Mt i> 1 + A / 2v2 = const = 0 Поэтому То есть второе тело движется в противоположном направлении от первого тела. Если соединение препятствует его движению, рассматриваемое тело с некоторым усилием толкает это соединение в направлении скорости t> 2. Эта сила называется реактивной.
- В реактивном двигателе выделяется газ, который выходит из сопла двигателя на высокой скорости (приблизительно от 2 до 2,5 км / с). Удобно применить теорему, которая каким-то образом изменяет импульс, для точного решения задачи в определенных случаях, но она также применима и к общему случаю. Обратите внимание, что внутренние силы не влияют на изменение импульса изолированных систем, то есть систем, которые не находятся в контакте с другими объектами, которые не принадлежат рассматриваемой системе или материальной среде, окружающей систему.
В неизолированных механических системах внутренние силы, которые вызывают движение отдельных частей системы при взаимодействии с внешними объектами или окружающими материальными средами, могут вызывать внешние силы в виде сил реакции Разделы f и 2, теорема об изменении импульса пены Рисунок 43 Импульсная теорема для периода, равного небольшому, точка жидкости из секции I сдвигает расстояние 1-1 и занимает позицию, а точка жидкости из секции 2 занимает позицию 2 ‘. Согласно выбранной теореме об импульсе (А) Где Qo — импульс жидкости, заключенной между секциями 1 и 2. g импульс жидкости: ожидание раздела / ‘и 2.
Для того чтобы установить связь между возможным движением точек твердого тела, необходимо установить другие положения о связи скорости точек твердого тела в случае плоского движения и других движений. Людмила Фирмаль
Одна заданная стенка трубы Жидкость. Проекция (б) Давление жидкости F ‘действие и анти-рыхлый Отрегулировать! Движение листьев Гидравлическое давление F ‘юридическая схема. Если топливо сгорает, в реактивном двигателе образуется газ, поперечное сечение 2 / образуется в трубе без прохождения через жидкость и отводится через поперечное сечение 2 (рис. 43), сила Г по (6) равна величине F ‘будет = -Mv.
Эта сила r является частью реактивной мощности двигателя из-за выделения продуктов сгорания из двигателя, являющегося источником газа. Другая часть реагента «Я 2» (п-пэ) равна S, Объяснение перепада давления и давления газа, вытекающего из сопла В окружающей среде. Где 5 — область вывода раздел форсунка + (P-p «) s. В этом направлении сила реакции I всегда противоположна скорости газа v, покидающего двигатель. Для получения большой скорости необходимо выходить из поперечного сечения со сверхзвуковым потоком газа.
Смотрите также:
Задачи по теоретической механике
