Общая задача расчёта и способы решений уравнений ламинарного пограничного слоя

Общая задача расчёта и способы решений уравнений ламинарного пограничного слоя

Общая задача расчёта и способы решений уравнений ламинарного пограничного слоя. Основная проблема, с приложением расчета закона распределения скоростей в слое, является убедительным^касательной шумов и вибраций ^ cteni Нет необходимости помещать пространство на поверхность. Решение задачи теплопередачи требует знания скорости. рттм rskGHGzal»РК» е » решен «я» Р1™ственно *(НПД?4 килограмма? PGP R первая задача ’ напряжение сдвига стенки контролируется трением и трение происходит на стенке. использование o ^ ka™ K 332 если y = 0, ТО 0; = для y = b. (8.7!） 6. Общая задача вычисления пограничного слоя может быть отнесена к нахождению решений для систем (8.67) или систем (8.69) или уравнений (8.70), удовлетворяющих граничным условиям (8.67) или (8.71) соответственно.

Для распределения скорости и напряжения сдвига необходимо рассчитать толщину пограничного слоя. Людмила Фирмаль

• Если закон распределения скоростей найден, то напряжение сдвига стенки определяется по формуле Фрикционное сопротивление обтекаемого цилиндрического корпуса (рис. 8.22) на единицу длины шины、 Р * = я * osose ^ = Р / Е и О, да. Верхняя граница консолидации зависит от характера течения вокруг тела. Если ламинарный пограничный слой распространяется по всей поверхности, то 1X-это продольный размер объекта вдоль оси x, а если происходит разделение, то 1X определяет точку разделения. Если происходит переход в турбулентную область в пределах поверхности, то 1X определяется из зависимости турбулентного слоя. Поэтому для расчета силы трения достаточно знать величину сплошной стенки dich / du. Однако, это значение не может быть найдено без решения общей задачи, сформулированной выше.

Остановимся прежде всего на том, как определить продольную составляющую скорости II (x) на внешней границе пограничного слоя. Для нахождения этой функции в первом приближении используется следующая методика: решение задачи о потенциальном течении идеальной жидкости вокруг заданной твердой поверхности без учета наличия границы layer. In в этом случае берется значение скорости поверхности, а поскольку толщина пограничного слоя мала, то считается, что скорость имеет такое же значение на его внешней границе. Затем решите систему (8.69) или уравнение (8.70).Простейшим случаем нахождения точного решения уравнения функции потока (8.70) является обтекание плоской полубесконечной пластины, расположенной ниже по течению(рис.8.23).

• Кроме того, можно предположить, что V = u0 = const! На самом деле, если идеальная жидкость течет вокруг бесконечно тонкой пластины вместе с идеальной жидкостью, то равномерный поток не вызывает никакой турбулентности, так как часть потока может быть заменена»телом»пластины. Отметим, что попытки найти точное решение пластин конечной длины потерпели неудачу из-за сложности граничных условий. Это должно быть по-другому для x 0 0 / их/. В 1908 г. Решение задачи о полубесконечной пластине, открытой Блазюсом, основано на предположении, что профили продольных компонент скорости в разных сечениях пограничного слоя х подобны друг другу, то есть их можно комбинировать друг с другом. он также называется aOn такой масштаб,°C =! (Л (8.73） Здесь, форма функции не зависит от [Х.

В рассматриваемом вопросе нет характерного линейного размера, но из оценок, сделанных в пункте 8.12, ясно, что это b-V \ x1.So вместо безразмерных координат y / b、 * П=У/ ’ / чх / и0、 E. найти их= s0 /(n) получить функцию потока, если они= d \ p / dy и uy = d \ p / dx, и вы можете взять gr (x, 0)= 0.Это нормальное нелинейное уравнение 3-го порядка использует степенной ряд при следующих граничных условиях: оно было интегрировано Блазиусом. 0п = 0, СР-0 для M）-、 Ф ’ 1 при г о°.Первым из этих условий является равенство функции потока f нулю на поверхности пластины и ее speed. In в этом случае выполняется условие uy / y ^ 0 =, а 2-е граничное условие означает, что ui + u0 равно y * oo. G. После Блазиуса уравнение (8.74) было точно интегрировано численным методом methods. In стол.5, л. Это показывает, что значения φ, φ, и 11 рассчитывается по Howart. С помощью этой таблицы вы можете легко найти его.

Экспериментальная проверка теории Брасеуса проводилась несколькими авторами по-разному. Людмила Фирмаль

• Рисунок 8. 24-это теоретическая кривая G. Blazius s(S0 =ΦCn) (сплошная линия) и очень точное I, выполненное в различных числах Рейнольдса. Сравните измерения Никурадзе. Можно констатировать почти идеальное совпадение теоретических и экспериментальных результатов. I. После того, как экспериментальные значения коэффициента трения, найденные Никурадзе, были обработаны 2 различными способами, он получил формулу Cj = 1.315 / ulKe’, и= 1.319 / y ^ Ke|, которая также поддерживала теорию. В дополнение к этому, теория имеет детали, которые не совпадают с experience. So, из уравнения (8.75), когда 336 приближается к передней кромке пластины (x = 0), тангенциальное напряжение m0 становится бесконечным, но 0, очевидно, должно быть m0 = 0.Поэтому в переднем крае квадрата.

Смотрите также:

Учебник по гидравлике

Возможно эти страницы вам будут полезны:

1. Ламинарный пограничный слой. структура течения и его основные параметры.
2. Уравнения движения в плоском ламинарном пограничном слое.
3. Интегральные соотношения пограничного слоя.
4. Методы решения интегрального соотношения для ламинарного пограничного слоя