Истечение жидкости из резервуаров, через клапан, из-под затвора. Пластина в свободной струе и в канале.

Оглавление:

Это изображение имеет пустой атрибут alt; его имя файла - image-10-1.png

Истечение жидкости из резервуаров, через клапан, из-под затвора. Пластина в свободной струе и в канале.

Истечение жидкости из резервуаров, через клапан, из-под затвора. Пластина в свободной струе и в канале. Это и есть решение главной задачи теории струй. Это модель оттока из резервуара, где стенки находятся flat. By Рассмотрим течение симметричной струи вокруг пластины с потоком жидкости, выходящим из канала, окруженного двумя параллельными стенками, в комплексной плоскости r (рис.7.24, а).Традиционно этот поток называют потоком через клапан（ Рассматриваемая схема воспроизводит поток через клапан только в том случае, если I ^ k 5 = 0. (^^(скорость потока точки слева от Бесконечности), давление tcnc ON и HAC перемещаются к свободной границе AB и LHVX, давление постоянно и равно 2-му p0, поэтому скорость вдоль * toyanaa равна t0.Точка O пластины важна, ее скорость равна a = 0.

Встречный поступательный поток имеет скорость, направленную параллельно стенке канала. Людмила Фирмаль

At свободная граница струй CB и CXWX отделена от пластины SOS, давление и скорость постоянны. Из-за симметрии потока, вдоль нижней половины, мы заменяем ось симметрии твердым телом wall. In этот случай, так называемый Mipo I. получаем частный случай течения (в общем случае течения Мизеса пластина CO не перпендикулярна стенке канала, образуя тупой угол). Поскольку функция параметрической переменной I, которая вызывается на верхней половине вспомогательной плоскости, и функция xy =φ+ | / определяется определяются с точностью различных членов (см. раздел 7.11), то можно предположить следующее: NAV. In в свою очередь, формула для линии течения NOSW является bof =(2.Где (2 = Ooob-половина расхода жидкости, проходящей через клапан (где b-ширина канала).

Из вышеизложенного следует, что площадь потока в плоскости fis. 7.24, а) соответствует горизонтальной полосе шириной с плоскости hu (рис. 7.24, б).Нахождение функции X Y = «» является хорошим способом отображения этой полосы на конформную верхнюю плоскость N ® комплексной плоскости I (рис.7.24, f).Если рассматривать полосу как «Диагон» с углом ax = aa = 0 с вершинами* H И B, то требуемое отображение может быть достигнуто с помощью формулы Кристоффеля — Шварца. Чтобы определить постоянную ’C’, обойдите точку I = A (рис. 7.24, c) из полукруга с достаточно малым радиусом r. (центральная точка I-H) counterclockwise. In в этом случае аргумент вектора, соответствующего комплексному числу I-A, изменится от 0 до π.Тогда первый член конформной скобки (7.67) принимает вид 1n / 0-H \ + 1.То есть он получает инкрементный pi. I-b / точка (=L. It получает небольшие приращения, потому что это continuous.

As в результате приращение функции xyu после указанного перехода может быть выражено следующим образом: с другой стороны, обход точки I-H происходит от HA точки xyu(рис.7.24, Б), но, следовательно, приращение функции hu-hu(I) должно мало отличаться от K}. (7.69)） Аху = к} + 0(г). Сравнение равенства (7.68) и(7.69) дает С’я/(А-б)= 02. =φ (Λ-b) / n Таким образом, конечное выражение hu = hu ( * ) имеет вид То есть 0 = 6 +α, где m = 1n (n / n0). Кроме того, поскольку в точке O V = 0, m = 1n(n / n0) -*, c» 0 m 0 0 0 ■ oo с неограниченным приближением к H. наконец, на горизонтальной стенке 0 = 0, поэтому на ней O = IX. здесь c«0 m 0 1n(Peo / po). Из вышеизложенного следует, что площадь потока в плоскости r это вертикальная полоска шириной n / 2 в плоскости переменной R(rns.7.24, r) можно заключить, что они соответствуют.

Изменяя конфигурацию стенок, можно получить несколько особых случаев, например, слив из клапана. Людмила Фирмаль

Эта полоска рассматривается как «треугольник» с углами π/ 2, π/ 2 и 0 соответственно в вершинах A, C и U и может быть отображена на верхнюю полуплоскость параметрической переменной с помощью уравнения Кристоффеля-Шварца (и соответствующие точки плоскости I показаны на рис.7.24, vig).Потому что вершина C соответствует точке Бесконечности на плоскости、 yh * m {0-(0 1) rt’H + i-m \ {+(7-72） Удэ О *П-константы, которые будут определены. Интеграл выражения (7.72) может быть легко вычислен с помощью присваивания / =и* + 1.As в результате, это выглядит так: Итак, общее решение поставленной задачи выражается в формулах(7.70) и(7.75).Это соответствует прямой зависимости между w2.Эти формулы включают физические параметры φ и o0 и математические параметры ннb, а также 0 0 0 n 0 1, 1 0 b 0 ® ® (см. рис. 7.24, в). Сила сопротивления X ко-плиты и сопротивление.

Смотрите также:

Учебник по гидравлике

Возможно эти страницы вам будут полезны: