Плоские струйные безвихревые течения. Физические предпосылки и теоретические схемы.

Плоские струйные безвихревые течения. Физические предпосылки и теоретические схемы.

Плоские струйные безвихревые течения. Физические предпосылки и теоретические схемы. До сих пор рассматривалось только непрерывное сокращение с использованием сплошных границ. Однако, как показано в разделе 5.6, свободное поведение также действует как область области потока; xP. s. 7.11-7.12 J. R. автор: Берман. 。* ihl; -*, то есть граница раздела между жидкой и газовой средой. Естественным признаком свободных поверхностей является постоянное давление, а составляющие вертикальной скорости вдоль них равны zero. In другими словами, свободная поверхность-это поверхность постоянного давления тока. Поток, ограничивающий свободную поверхность, называется струйным потоком. Пример течения со свободной поверхностью, несжимаемого потока жидкости из резервуара под давлением в газообразную среду. Давление на поверхности струи будет всплывать и равняться давлению газа.

Такие струи иногда называют свободными струями потока, в отличие от струй потока, которые образуются, когда жидкость течет в среду с теми же физическими свойствами. Людмила Фирмаль

• 2.Кавитационный поток (также известный как струйное разделение или прерывистый поток), который возникает во время обтекания быстрого объекта. Такой поток уже упоминается в разделе. 1. 2. открытое или безнапорное течение тяжелых жидкостей, т. е. течение рек и открытых водных путей. Свободной поверхностью такого потока является текущая поверхность с атмосферным давлением. Для каждого класса показанных струй существует широкий круг задач, которые могут быть решены с достаточной точностью в рамках теории идеальных жидкостей. Совокупность этих задач образует раздел механики жидкости, называемый теорией струи идеальной жидкости. Были подняты и решены первые проблемы теории струй. Гельмгольц (1868), г. Кирхгоф *и Н. Е. Жуковский(1890), С. А. Чаплыгин распространили эту теорию на дозвуковое течение сжимаемой жидкости(1903). Теория плоского струйного течения основана на предположении о возможности течения, границы которого тверды и свободны surfaces. In в большинстве решаемых задач предполагается, что жидкость несжимаема и невесома. Однако в последние годы было получено несколько решений, учитывающих влияние гравитации.

• Влияние силы тяжести очень важно для некоторых течений (пороги, мы и т. д.). Ниже мы рассмотрим только такие задачи. 2. приведена математическая модель плоского струйного течения по типовой задаче. Густав Роберт Кирхгоф(1824-1887)-один из ведущих физиков XIX века, член Берлинской академии наук, заведующий кафедрой математической физики в Берлинском университете. Он известен как автор многих фундаментальных исследований в области electrodynamics. In в частности, он развил идею Гельмгольца в области теории струйного течения. I. устойчивая мозговая обратная промывка обтекает неподвижное тело со скоростью, удаленной от тела (рис. 7.22), сразу после чего образует зону неподвижной жидкости с постоянным давлением p0 при плотности, значительно меньшей, чем падающий ток. Специфический обтекатель EO (рис. 7.22, а), выходящий из бесконечного E, разветвляется на дугу O A и OB в точке o встречи с body. At точка бифуркации, эта точка важна, так как скорость потока не должна быть прерывистой в направлении-скорость потока равна нулю.

В случае других струйных течений нет проблемы игнорировать вес жидкости. Людмила Фирмаль

• На свободной границе AE и BE давление постоянно и равно давлению P0 неподвижной жидкости в области II. Тогда из уравнения Бернулли идеальной невесомой жидкости п + РОА / 2 = const и Поскольку AE и BE являются линиями тока, направленными к бесконечности, абсолютные значения скорости o на свободной границе постоянны и равны. Как упоминалось ранее в разделе 7.2 w =φ+, функция xa определяется с точностью до постоянного члена C == Cx + Yy и может быть выбрана так, что xy равен нулю в точке 0.Эта точка 0p = 0, φ= 0 одинакова не только для точки O, но и для всей линии потока, расходящейся в it. In площадь 251. * В пункте 7.11 n 7.12 и связанных с ними диаграммах модуль скорости обозначается буквой o. для сложных и сопряженных скоростей сохраняется предыдущая запись, но ни одна из них не сохраняется. И Г тока, скорость равна нулю только в точке O. So, вдоль линии течения во всех местах, кроме точки O (φ= 0） о = о= d0r / д & О、 Где a-длина дуги указанной линии потока. По мере изменения переменной вдоль дуги EO (от точки бесконечности E до критической точки O) потенциальный потенциал 0p увеличивается от ∞до O, а φ увеличивается от O до точки бесконечности E. каждая ветвь OAE и OBE. Вы можете обсудить его также и заключить его на других линиях тока.

Смотрите также:

Учебник по гидравлике

Возможно эти страницы вам будут полезны:

1. Постановка общей задачи об обтеканий крылового профиля.
2. Методы особенностей для решения плоских задач потенциального обтекания тел.
3. Истечение жидкости из резервуаров, через клапан, из-под затвора. Пластина в свободной струе и в канале.
4. Приближенные методы построения плоских потенциальных течений.